* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ОПТИКА 229 Здесь л — относительный показатель преломления второй среды относи­ тельно первой. Для пустоты V = 300 ООО км/сек и л = 1. Для воздуха п = 1,00029*» 1. Отношение скорости света в пустоте ь г 0 в к скорости света в среде л лютный показатель Бензол Вода . . Глицерин . . . . Кварц плавленый . . . Кварц кристаллический Канадский бальзам . Лед Спирт этиловый Стекло Флюорит Эфир -°' — абсоV преломления. 1,50 1,33 1,47 1,46 1,55 1,54 1,31 1,36 1,50—1,75 1,43 1,35 Значение показателей преломления В случае прохождения света из опти­ чески б о л е е плотной среды в менее плотную при i > I имеет место явле­ ние п о л н о г о внутреннего от­ р а ж е н и я , при котором вся световая энергия, не претерпевая преломления, отражается внутри первой среды. Предельный угол полного внутрен­ него отражения определяется формулой. x m a x sin , I . m a x = n л 2 — I . На этом явлении основано устройство призм полного внутреннего отражения, освещение сеток в оптических приборах и т. д. При распространении света имеют место потери энергии на поглощение в средах и на преломление и отражение па границах сред. Коэффициент пропускания оптической системы T = ^-^-^•0,99^0.96^^0.95^-0.94^', ,'Г проходящего света. Просветление осу­ ществляется х и м и ч е с к и м способом путем образования на поверхности стекла кремнеземной пленки либо физиче­ ским способом путем нанесения на поверхность стекла пленки фто­ рида магния или кальция (способы акад. И. В. Гребенщикова). Физический метод более эффективен, но пленки фторидов механически непрочны. По­ этому внешние поверхности оптики про­ светлять физическим способом нельзя. Преломление и отражение луча на п л о с к и х п о в е р х н о с т я х . П л о с к и е зеркала применяются для изменении направления светового луча или пучка лу­ чей. Плоское зер¬ кало OO (фиг. 4) LQ \ ^ даег мнимое, по- Q J - * L г - Q вернутое на 180° v/A//w#%#?fs/?sws* изображение пред^ У мета без изменеL ^ i * ' ния его масштаба. Поворот зеркала - ^ ния луча на плоском на у г о л а, вызы­ зеркале. вающий изменение угла падения луча /. дает отклонение отраженного луча от его первоначаль­ ного положения на у г о л 2а. Система двух параллельных зеркал (фиг. 5) дает прямое изобра­ жение вследствие взаимной компенсации поворотов изображения на 180°. Такая система применяется, например, в про­ стейшем перископе. T e 4 1 ф и г 4 С х е м а o j п 0 1 N 0 Ltfп =1 6 где / — длина пути луча в среде в ем\ п и л ' — п о к а з а т е л и преломления первой и последней сред; AZ и N числа преломлений соответственно на поверх­ ностях кронов и флинтов; N — ч и с л о посеребренных отражающих поверхно­ стей. Просветление оптики повы­ шает прозрачность оптической системы за счет нанесения на поверхность стекла прозрачной пленки с показателем пре­ ломления п = Vn. Наилучшее про­ светление достигается при толщине 1 2 9 пл Фиг. 5. Система двух параллельных зеркал. Фиг. 6 Схема прохождения луча через пло­ ско-параллельную пла­ стину. Плоско-параллельная пла­ с т и н а (фиг. 6) не изменяет направле­ ния луча, а сообщает ему осевое сме­ щение A ' = S rf (l-_) и поперечное смещение пленки d=-^» г Д е ~~ Длина волны