* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

228 ОПТИКА обеспечивают полной поляризации край­ них лучей спектра (фиолетовых и крас­ ных). Однако ввиду возможности их изготовления с относительно большой поверхностью и их невысокой стоимости они успешно применяются в технике. Эллиптическая поляриза­ ц и я света имеет место при пропускании луча плоско поляризованного монохро­ матического света через пластинку из одноосного кристалла толщины d, так что ее поверхность перпендикулярна лучу, а ее кристаллическая ось соста­ вляет с вектором E поляризованного света острый угол а. Скорость распространения света в кристаллах зависит от направления луча и от направления колебаний в этом л у ч е . т. е. от поляризации. Поэтому в кристаллах наблюдается явление двой­ ного лучепреломления. Л у ч , падающий на кристалл, разделяется на два луча, поляризованные в двух главных напра­ влениях пластинки (по ее кристалличе­ ской оси и перпендикулярно этой оси) и распространяющиеся с разными ско­ ростями. Пройдя через пластинку, лучи сдвинутся по фазе и будут различны по амплитуде I если угол а света. Для видимых лучей света длина волны лежит в пределах десятых долей микрона. В этом случае препятствия или отверстия, измеряющиеся в мм, у ж е относительно велики по сравнению с длиной волны. Поэтому диффракцией во многих случаях можно пренебрегать и считать, что свет распространяется прямолинейно, как это и делается в гео­ метрической оптике. О специальных использованиях явления диффракцин см. [ 4 ] . Другие сведения по физической оптике — там же. ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ОПТИКА ние двух взаимно перпендикулярных световых колебаний с разными ампли­ тудами и фазами создаст эллиптические световые колебания, при которых конец результирующего вектора описывает эл­ липс. Частота исходных и эллиптических колебаний одна и та же. Такой свет назы­ вается эллиптически поляризованным. В частном случае, когда а = — и тол­ щина пластинки такова, что разность хода двух лучей составляет четверть волны, эллипс превращается в круг, и имеет место к р у г о в а я или цир­ кулярная поляризация. Более подробные сведения о поляри­ зации света и интерференции поляризо­ ванных лучей см. [ 4 ] . О применении оптической поляризации для исследова­ ния напряжений в деталях см. т. 3, гл. X I V . Диффракция света ( Сложе- Диффракцией света называется явление огибания световыми волнами препят­ ствий, стоящих на пути распространения света. Диффракция имеет место только в том случае если размер препятствия или отверстия соизмерим с длиной волны Геометрическая оптика изучает пучки лучей света, исходя из законов прямоли­ нейности и независимости их распростра­ нения и из законов отражения и пре­ ломления света. Так как при больших углах падения в оптических системах возникают оптические аберрации, то про­ стейшие оптические системы целесо­ образно использовать только в паракси­ альной области, близкой к оптической оси, где углы падения и преломления могут считаться достаточно малыми. Последующий материал дан примени­ тельно к этому случаю. Распространение света в средах. В прозрачной среде свет распростра­ няется прямолинейно, а на границе сред частично преломляется и частично отражается. Закон отражения: падающий л у ч , отраженный л у ч и нормаль к гра­ нице сред лежат в одной плоскости; угол отражения Z ' равен углу паде­ ния I . Схема рас­ пространения луча сгета через гра­ ницу сред дана на фиг. 3. Закон пре­ ломления: па­ Фиг. 3. Схема распро­ дающий луч, пре­ странения луча через ломленный луч и границу сред. нормаль к границе сред лежат в одной плоскости; отноше­ ние синуса угла падения I к синусу угла преломления < есть величина по­ стоянная, равная отношению скоростей распространения света в этих средах: 1 i 1 а sin i\ sin i 1. 22