* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
ФИЗИЧЕСКАЯ ОПТИКА 227 минимум при d « , •^-X, — X . . . Если испытуемая поверхность неправильна, то толщина воздушного слоя будет раз лична в разных местах. Это создает различную разность хода в разных местах испытуемой поверхности. При освещении монохроматическим светом отдельные участки слоя будут освещены различно. При освещении сложным светом слой будет окрашен в разные цвета, что свя зано с различной длиной волны соста вляющих сложного цвета. Наблюдая интерференцию в воздушном слое между эталонной и испытуемой поверхностями, можно оценить качество изготовления последней по характеру интерференцион ной картины. Поляризация света Первая пластинка пропустит только половину падающего естественного света, и за ней окажутся световые «волны с одним направлением вектора E парал лельным оси кристалла. Такой свет с единственным направле нием вектора E и взаимосвязанного с ним вектора H называется плоскополяризованным. Плоскость, в которой расположен вектор E называется пло скостью колебания поляризованного света, а плоскость, в которой расположен t 4 вектор Я , — плоскостью поляризации. Если поворачивать вторую пластинку, то интенсивность прошедшего через пластинки света будет меняться пропор ционально c o s а (а — угол между кри сталлическими осями пластинок) и будет максимальна при о-О, минимальна 2 Согласно электромагнитной теории изменение во времени электрической напряженности E сопровождается поя влением переменного магнитного поля Я , направленного перпендикулярно век тору Е. Это явление обладает свойством обра тимости. Переменное электромагнит ное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света V вдоль линии, перпен дикулярной векторам E и H образуя электромагнитные волны, частным слу чаем которых являются световые волны. Перпендикулярные друг другу, и век тору V векторы EnH относительно t при * « у . Это означает, что вторая пластинка пропускает только ту часть света, поля ризованного первой пластинкой, которая соответствует проекции электрического вектора E поляризованного света на кристаллическую ось второй пластинки. Явление поляризации света имеет место также при отражении или преломлении света на границе изотропных диэлек триков (стекло, мрамор и т. д . ) . Полная поляризация света, отражен ного диэлектриком, имеет место в том случае, когда тангенс угла падения луча света t g I равен относительному пока зателю преломления л (см. стр. 229). 1 2 вектора V могут быть ориентированы в плоскости произвольно, т. е. луч не является осью симметрии электромаг нитных волн. Такая асимметрия харак терна только для поперечных волн. Следовател ьно. световые волны попе речны. Иллюстрацию этой асимметрии можно получить в опыте с помощью какой-либо системы, обладающей свой ством асимметрии, как, например, кри сталла, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства кристалла по разным направлениям различны. Поста вим перпендикулярно направлению рас пространения естественного света, в котором поперечные колебания про исходят во всевозможных направле ниях, две пластинки из обладающего свойством анизотропии кристалла тур малина. Плоскости пластинок должны быть параллельны осям кристаллов. Ift* При этом плоскость поляризации совпа дает с плоскостью падения луча. Пре ломленный на границе прозрачного диэлектрика свет поляризуется в пло скости, перпендикулярной плоскости по ляризации отраженного света. Полной поляризации отраженного света не про исходит, а максимальная поляризация имеет место при t g i = щ достигает, например, для стекла I D V . 2 и 4 0 Для получения полной поляризации преломленного света можно применять 8—10 стеклянных пластинок (стопу) с последовательным преломлениемВ качестве поляризаторов и анализато ров часто применяют поляроиды в виде прозрачной пластинки с тонким слоем (порядка 0,1 мм) дихроичных кристаллов (герапатит и др.) или в виде тонких пластин дихроичных кристаллов. Они менее прозрачны, чем поляризационные призмы из исландского шпата, и не