* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

160 ТЕПЛОПЕРЕДАЧА количество тепла, которое отдает поверх­ ность тела J в результате теплообмена излучением с окружающими е е поверх­ ностями тел 2, 3 и т. д., определяется п о уравнению взвешенная поверхности Грс= температура отражающей -| V /IK-F^n) ^+(F -F 2 2 i y i a ) T 1 2 A 2 ( ^ i — ^i?i2> -г ( F — F ^ ) 1 В замкнутой системе, состоящей из двух серых тел произвольной формы, количество тепла, передаваемое от по­ верхности F тела / к поверхности F тела 2, определяется по формуле 1 2 Под термином .замкнутая система" здесь и в дальнейшем понимается по­ верхность, ограничивающая пространство со всех сторон, а также плоскости, рас­ стояние между которыми мало по сравне­ нию с их размерами (случаи № 3 и 4 табл. 2 9 ) , и цилиндрические поверхности, поперечные размеры которых малы по сравнению с их длиной (случаи № I 2, 5. 6. 14 табл. 2 9 ) . Пусть замкнутая система состоит из двух черных тел с поверхностями F и F и одного полностью отражающего ( б е ­ л о г о ) тела с поверхностью Fp. Через поверхности черных тел подводится и отводится тепло. Отражающее тело можно рассматривать как идеальный теплоизолятор, не проводящий тепла (это условие приближенно выполняется, например, для обмуровок топок и печей, где потери через обмуровку малы по сравнению с лучистым потоком, падаю­ щим на стенки, и приблизительно ком­ пенсируются конвективной теплоотдачей внутри). Таким образом, поверхность Fp полностью отражает падающую на нее энергию. Количество тепла, которое пе­ редается в рассматриваемых условиях от черной поверхности F i к черной п о ­ верхности F , определяется по формуле 1 1 2 Q = 4.90e„ p (Щ ккал1час. Н 2 1 2 12 2 1 где H — «Pi F = f a F ; <р H f - сред­ ние по поверхности коэффициенты облу­ ченности тела / на тело 2 и тела 2 на т е л о /; £„р—приведенная степень чер­ ноты системы, равная 1 1 + ( - - 1 > 1 3 2 . + ( ^ - | ) ^ 2 здесь E H e — степени черноты тел 1 и 2. Для двух неограниченных параллель­ ных серых плоскостей (<р = ^ = 1, случай № 3 табл. 2 9 ) . 12 2 1 1 Для двух серых поверхностей, обра­ зующих замкнутую систему, когда мень­ шая поверхность не имеет вогнутостей. ^tp 12 = 1 , ^ 2 1 = р . , случай № 1 табл. 2 9 j ¢= ' !© -®] 4 9 0 4 1 2 t 7 7 к к а л 1 ч а с - где H — «FtfF = <р2iF ; H ^ и ^ — вза­ имная поверхность и коэффициенты облученности, учитывающие как прямое излучение, так и отраженное излучение поверхности Fp. Для некоторых частных случаев эти новые геометрические фак­ торы могут быть выражены через у ж е рассмотренные коэффициенты облучен­ ности для прямого излучения (ср . tpi# и т. д . ) . Соответствующие формулы (случаи № 14—14в) приведены в табл. 29. Д л я условий, при которых справедливы формулы № 146 и 14в в табл. 29, средне­ 12 2 1 12 Для уменьшения передачи тепла излу­ чением между излучающими поверх­ ностями устанавливают экраны. В слу­ чае № 3 табл. 29 количество тепла, передаваемое от поверхности / к поверх­ ности 2, при наличии экранов оказы­ вается в ( л 4 - 1 ) раз меньше, чем Q при отсутствии экранов, где п — число по­ следовательно установленных экранов (экраны предполагаются тонкими, a E = 1 = Е 2= 3 •**)• Теплообмен излучением между газом и поверхностью твердого тела При лучистом теплообмене между газом и поверхностью твердого тела существенное значение имеет излучение