* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

156 ТЕПЛОПЕРЕДАЧА Рассмотрим лучистый поток в напра­ влении, образующем у г о л ф с нормалью к излучающей поверхности. Лучистый поток в направлении ф, отнесенный к единице телесного угла и единице по­ верхности в данном месте, ортогональ­ ной к направлению излучения, назы­ вается интенсивностью (яркостью) из­ лучения d*Q В d*Q —-—-= ккал!стерадиан - м - час,(3\) dudF cos ф г 2 где dF — dF cos ф — проекция элемен­ тарной площадки dF на поверхности излучающего тела на плоскость, орто­ гональную к направлению излучения; n da =э ^ — элементарный телесный у г о л с вершиной на площадке dF, выре­ зающий на поверхности сферы радиуса г (проведенной из вершины, как из центра) площадку rf/. Из формулы (31) следует, что: O^Q = BdFcos ф<*а>; твердыми телами, так и окружающим их газом, если газ поглощает лучистую энергию. Так как поглощение лучистой энергии происходит в тонких поверх­ ностных слоях твердых и жидких тел, то теплообмен излучением внутри этих тел практически исключается. В дальнейшем рассматриваются т о л ь к о стационарные процессы лучистого тепло­ обмена, при которых температура тел и лучистые потоки постоянны во вре­ мени. Температура каждого тела, е г о поглощательная и отражательная спо­ собность предполагаются одинаковыми во всех точках поверхности. Прини­ мается, что среда между телами не по­ глощает лучистой энергии. Теплообмен излучением между черным телом / и черным телом 2, произвольно расположенными в пространстве, опре­ деляется с помощью уравнения Q= 4,90 [(щ) (щ) ] 4— 4 •Hккал/час, dE = В cos ф^о>. Здесь d*Q — лучистый поток в пре­ делах и*ш, посылаемый площадкой dF в направлении ф, a dE — плотность излу­ чения в пределах du> в направлении ф. Тела, для которых коэффициенты по­ глощения и отражения не зависят от спектра и направления падающего излу­ чения, называются диффузно излучаю­ щими. Для диффузно излучающих серых тел интенсивность (яркость) собственного и отраженного излучения не зависят от направления (закон Л а м б е р т а ) . Из этого закона следует, что: а) лучистый поток от площадки dF в направлении ф про­ порционален cos ф; б ) интенсивность как собственного, так и отраженного излу­ чения серых тел в л раз меньше плот­ ности полусферического излучения: В где Q — количество тепла, передаваемого излучением от тела / к телу 2 в р е з у л ь ­ тате их взаимного излучения и погло­ щения, в KKOAlчас\ и 7* — абсолют­ ные температуры поверхностей тела / и тела 2 в R ; Величина H = (P T = = f2i^? называется взаимной излу­ чающей поверхностью тела / и тела 2; Fi и F — поверхности тела / и тела 2 ; ?12 f2i средние по поверхности коэф­ фициенты облученности тела 1 на т е л о 2 и тела 2 на т е л о /. 2 0 18 7 1 м 2 2 и — H • Н cos ф с о » фа д Ttr dF* 2 j cos ф4ш i:B. Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой Теплообмен излучением наблюдается л и б о между твердыми телами, если про­ странство между ними заполнено непо­ глощающей средой, либо как между где Ф1 и фа — углы, составляемые напра­ влением излучения с нормалями к пло­ щадкам dF и dF \ г — расстояние между площадками; Н, <рI ч?21—чисто геометри­ ческие параметры, зависящие только от формы и взаимного расположения тел. В табл. 29 приведены формулы, позво­ ляющие вычислить H Cp и