* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ 153 поглощения, а отношение ффициентом отражения; A + — R—коэ­ очевидно, R=I Излучение называется монохромати­ ческим, если оно отвечает какой-либо определенной частоте колебаний или длине волны (точнее — узкому интервалу длин волн). Излучение, отвечающее длинам волн от 0 до оо, называется интегральным. Количество энергии интегрального излучения, исходящего с поверхности излучающего тела в единицу времени, называется лучистым потоком. Лучистый поток, исходящий с единицы поверхности излучающего тела по всем направлениям полупространства (полу­ сферы), называется плотностью полу­ сферического излучения E = dQ dF ккал!м 2 т. е. максимум интенсивности излучения абсолютно черного тела с увеличением температуры перемещается в сторону б о л е е коротких волн (закон Вина). Плотность излучения черного тела (интегральная) „ Г X=O .„ 2тсб£4 15Л8С2 или E 0 = 5,672 • Т* эрг/см*-сек. Таким образом, плотность излучения черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана). В техни­ ческой системе единиц плотность излу­ чения черного тела ккал/м 0 2 г -час, 4 (28) • час. Отсюда следует, что лучистый поток, исходящий со всей поверхности излу­ чающего тела, Q = ^EdF ккал/час. Тело, полностью поглощающее все падающее на него излучение, назывется абсолютно черным. Для черного тела - 4 — 1 . Пусть dE — та часть плотности излу­ чения абсолютно черного тела, которая слагается из энергии колебаний в интер­ вале длин волн от X до \ + dk\ тогда по закону Планка x где С = 4 , 9 0 ккал/м -час; K —коэффи­ циент излучения черного тела; Г — т е м ­ пература тела в ° К . Т е л о , поглощающее одну и ту же д о л ю падающего на него излучения при всех длинах волн, называется серым. Для се­ рых тел А < 1 и не зависит от темпе­ ратуры. Излучение, испускаемое телом, назы­ вается собственным, если оно зависит только от температуры и природы дан* ного тела. Собственное излучение воз­ можно лишь для единичного тела, не находящегося в состоянии лучистого обмена с другими телами. П о закону Кирхгофа плотность соб­ ственного излучения серого тела E = AE , Q (29) J f i t - 2 " : A ; c 2 X " 5 л. 1 е х р (шО - где Л — постоянная Планка; h = 6,624 X XlO эрг сек; с = 2,99776-101° см/сек— скорость света; \ — длина волны в см; Jt — 1 , 3 8 0 4 7 - I O эрг/град — постоянная Больцмана; T К — абсолютная темпера­ тура черного тела. - 2 7 - 1 6 0 т. е. серое тело излучает тем б о л ь ш е энергии, чем б о л ь ш е его коэффициент поглощения А. Так как Л < I то всегда E < ^ E Q . И з формулы (29) видно, что для серых тел коэффициент А численно равен 1 E отношению - ^ - = е. пенью и (29) следует, что о называемому Из формул сте¬ (28> черноты тела. Величина — г г , называемая спектра л ьак ной интенсивностью, имеет максимум, отвечающий длине волны 0,2897 ^max Е А С (та)' = е С ° (таУ (30 > СМ, Большинство технйческих материалов можно приближенно рассматривать как серые тела. А и е для них в общем слу­ чае зависят от природы тела, характера поверхности и температуры. Значения в для различных тел приведены в табл. 2 8 .