* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ 12ft Таблица 12 Коэффициент теплопроводности водяного пара Х«10* в ккал\м-час-град (по данным Д . Л . Тнырота и Н. Б. Варгафтнка, обработанным В. Н. Тимофеевым) [9] р в кГ1слР I в •C X h HOC 1 20 40 60 80 100 150 200 250 300 100 160 200 250 800 850 400 450 500 660 600 213 254 805 389 530 964 — — — — 213 251 290 342 393 441 491 544 602 660 722 — — — _ — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — — 359 410 458 507 659 617 674 735 387 432 478 525 577 634 691 750 - 462 500 546 597 652 709 768 — - 529 569 615 672 727 787 567 597 640 693 749 807 753 692 712 754 822 R56 825 Й13 831 868 918 1330 963 933 954 993 1222 1067 1038 1063 Для расчета конкретных процессов теплопроводности к дифференциальному уравнению присоединяют условия одно­ значности, включающие: а) геометри­ ческие условия, которые задают гео­ метрическую форму и размеры тела; б ) физические условия, которые задают значения физических параметров (а, X), и закон распределения в пространстве и изменения во времени производитель­ ности источников тепла; в) начальные условия, которые задают распределение температуры внутри тела в начальный момент времени; г ) граничные условия, которые задают распределение темпе­ ратуры или плотности теплового потока на поверхности тела или температуру окружающей срецы и закон теплообмена между телом и средой. Условия в) и г) называются краевыми условиями. В качестве простейшего соотношения, связывающего плотность теплового по­ тока на границе тела (q ) и температуры поверхности тела (t ) и окружающей среды, т. е. жидкости или газа ( 1 ) > принимается закон Ньютона-Рихмана: c c ж жидкостью или газом; в этом уравнении а считается не зависящим от координат и времени (а следовательно, от раз­ ности t — * ). Способы определения а для различных случаев теплообмена см. стр. 143—152. r ж Т е п л о п р о в о д н о с т ь при с т а ц и о н а р н о м режиме П л о с к а я с т е н к а . На боковых поверх­ ностях плоской безграничной стенки толщиной Z поддерживаются известные постоянные температуры / и ^ причем с1 c2f Температура стенки на расстоянии х от боковой поверхности с температурой t i определяется по формулам: если X не зависит от температуры, c t / *ri — * r t „ . если X = A O + P x O i висит от /, то 0 т - е- линейно за­ Яс 2 где а — коэффициент теплоотдачи в ккал/м -час град, численно равный q при t — ( = \°С и характеризующий интенсивность теплообмена между по­ верхностью тела и окружающей его c Ж - а Vc — Px c [|/(О h JC-I где X — коэффициент теплопроводности материала стенки в ккал/м-час-град; X и — постоянные числа (значения X 0 0