* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ СТАТИКА 353 5. З а д е л к а (фиг. I /с); помимо неизвестной реактивной с и л ы возни­ кает момент. 6. Ж е с т к и й с т е р ж е н ь (фиг. 1, л); реакция ( у с и л и е ) направлена вдоль стержня ( р а с т я ж е н и е и л и с ж а т и е ) . 7. Г и б к а я н и т ь (фиг. 1, м)\ реакция (натяжение) направлена по нити. t Сложение и разложение сил Правило параллелограмма сил. Равно­ действующая д в у х с и л , приложенных в одной точке, выражается д и а г о н а л ь ю п а р а л л е л о г р а м м а , построенного на этих силах (фиг. 2 ) : R- •у 2 Р? + P ^ + 2 P , P c o s ( P i , P ) ; 2 2 P-,. R О) 2 sin(P ,Ä) Sln(P W) 1 1 Sln(P P ) l l В с я к у ю с и л у можно р а з л о ж и т ь в п л о ­ скости по двум п р о и з в о л ь н ы м направле­ ниям. Д л я это'A го с л е д у е т по­ строить парал­ л е л о г р а м м , диа­ гональю кото­ рого является эта с и л а , а сто­ роны имеют за­ Фиг. 2. Параллелограмм сил. данные напра­ в л е н и я ; эти с т о р о н ы — искомые соста­ вляющие, или компоненты силы. Правило параллелепипеда сил. Равно­ действующая трех сходящихся сил, не л е ж а щ и х в одной п л о с к о с т и , выра­ жается диагональю параллелепипеда, построенного на этих с и л а х (фиг. 4 ) . Разложение силы по трем направле­ ниям, не л е ж а щ и м в одной плоскости, можно осущест­ вить л и б о при по­ мощи построения параллелепипеда, либо путем дву­ кратного р а з л о ж е ­ Фиг. 4. Параллелепи­ пед сил. ния с и л ы . В по­ следнем случае _ проводим две плоскости: через с и л у R и одно направление, а затем через два д р у г и х направления, и находим л и н и ю пересечения (23) этих двух плоскостей. Р а з л о ж е н и е очевидно из чертежа. Задачу разложения можно решить в ортогональных проекциях [/, 32] (фиг. 5 ) . Дана сила И и направления S, t Правило м н о г о у г о л ь н и к а сил. Равно­ действующая п р о и з в о л ь н о г о числа схо­ дящихся сил (или пучка сил) выра­ жается замыкающей вого многоуголь­ ника (фиг. 3 ) . Она называется геомет­ рической суммой с о с т а в л я ю щ и х сил и не зависит от по­ рядка с л а г а е м ы х : (2; /=1 стороной сило­ Фнг. 5. Разложение силы в ортогональных проекциях. Фиг. 3. Многоугольник сил. сходя­ сам В случае равновесия системы щихся сил силовой многоугольник собой замыкается. Е с л и все силы действуют вдоль одной и той же прямой, то геометрическое с л о ж е н и е вырождается в алгебраиче­ ское. 23 Том 1 Зак. 1464 2, 3. Через конец R проводим п р я м у ю , п а р а л л е л ь н у ю направлению /, отмечаем точки А ( а ' , а") и В (Ь\ 6*) на напра­ в л е н и я х 3 и 2, которые вместе с точ­ кой О (о\ о*) определяют плоскость 2, 3\ находим точку С (c',