* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

О движении струи, вытекающей в тупик а — коэффициент турбулентной структуры струи; х — расстояние от полюса струи до данного сечения струи; s— расстояние от приточного патрубка до данного сечения струи. В качестве исходного обобщения экспе­ риментального материала принимаем гра­ фик, приведенный в „Б. Т." на рис. 26, поскольку на нем нанесены эксперимен­ тальные точки. Экстраполируем этот гра­ фик до абсциссы х=0,Ь (рис. 31) а 75 йя Femp D Fn 0,707—0.5 γ ом —0J-о.мв —0.2 0,317—0,1 0 —col OOi OJQ 0J5 0,20 0,25 - d г— αχ ,— Tr ViZo н~У UÜ> соответственно из¬ менив масштаб абсцисс и взяв другие ординаты (по сравнению с исходным гра­ фиком). Для того чтобы разница была вид­ — нее, на стр рис. 31 даны также значения коор¬ И X. динат -д. Из рис. 32 видно, что с некоторой не­ большой погрешностью можно кривую, d /— отображающую изменение -г- γ υ в пре¬ делах участка расширения, заменить дву­ мя прямыми, пересекающимися в точке, абсцисса которой равна j - VU = 0,0625. x и r ύ 0 0,30 0.35 ОШ 0,45 0,5 У Рис. 31. График изменения относительной площади туцикоаил отруи. Для получения простого и наглядного расчета подвергнем указанный графил' переработке. Заменим ординату ^стр -у^на Л * _ ал 0.55 ygifâ OS / Fстр I / -^r- и представим / 5 d x в следующем виде: ^crp F a dx_ d d D'dQ-dQ 0 x do D" (13) αχ —-==• также подвергнем У 0,öF„ преобразованию: г _ Абсциссу χ= Уже из рис. 31 видно, что расширение струи не зависит от значения показателя степени стеснения CZ . кос-венно отобра¬ жаемого в книге ,Б. T.· величиной—-:—' O так как все экспериментальные точки до­ вольно хорошо укладываются в одну кри­ вую. Следовательно, можно считать, что уча­ сток расширения в свою очередь должен быть разбит на два участка. Будем назы­ вать участок, ближайший к полюсу струи, участком сэободного расширения, а при­ мыкающий к максимальному сечению струи участком стесненного расширения. Определим боковой угол расширения щ участка свободного расширения и угол а участка стесненного расширения. Имеем: 0 fl 2 αχ ах axdp ах / 0 3 7 ^ " °-Ö25D - 4 , . , 0 - 0 . 6 2 5 " 0,625d «о OÄ, Iga =1 0,5 ах\ VTT 0 *1 : 0,5 .а -0,47 0,0025 : o Х (14) =3,76а. (15) Пользуясь данными рис. 31, построим новый график (рис. 32) с координатами При а=0,07 (цилиндрический патрубок без поджатия) t g a j = 3,76-0.7 = 0,263, что соответствует ^ = 1 5 " .