* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

810 Сопротивление о ВАГОНЫ паропроницанию слоя м /г, 2 Н = — мм рт. ст. час (37) Теплоустойчивость ограждений при периодическом тепловом потоке от отопительной системы Теплоустойчивостью о г р а ж д е н и я называют его свойство обеспечивать большее или мень­ шее изменение температуры на внутренней поверхности при колебании величины тепло­ вого потока, п р о х о д я щ е ю через это ограж­ дение. Приводимые ниже формулы предложены проф. О. Е . Власовым д л я периодических температурных колебаний. Отдача тепла ото­ пительными приборами в течение суток про­ исходит по некоторой кривой. Проф. О. Е . Власов в своей теории при­ нимает, что тепловой поток, выделяемый ото­ пительными приборами, изменяется во вре­ мени по закону синусоиды или косинусоиды с периодом z часов, соответствующим вре­ мени между двумя последующими топками нли з а г р у з к а м и топлива на колосниковую р е ш ё т к у , вследствие чего вызываются коле­ бания теплового потока Q проходящего че­ рез ограждение, колебания температуры воз­ духа t внутри помещения и температуры внутренней поверхности ограждения т с тем же периодом z. На фиг. 4 колебания теплового потока изображены кривой Q, температуры воздуха— Zt g в где 3 — т о л щ и н а слоя в м. Полное сопротивление H которое оказы­ вает многослойное ограждение потоку диф­ фундирующего через него водяного пара, равно сумме сопротивлений отдельных слоев 0t Н 0 = И, + П г + • В, + ;г + где Н 1г + (38) Р-2 . . » H,i — сопротивления паро­ проницанию отдельных слоев ограждения; п — число всех слоёв огра­ ждения. Количество диффундирующего через много­ слойное ограждение пара г/ , 2 (39) Г! 1 Н-2 + _ РТ2 Упругость водяного пара на «•го и п — 1-го слоёв о г р а ж д е н и я 71-1 границах Q max т Я « л - ^ - ^ — п 2 « (40) £ 54 <л X. где е — упругость водяного пара на внут­ ренней поверхности /1-го слоя ограж­ дения; л-1 23 Я сумма сопротивления паропроница­ 1 нию п — 1 слоёв о г р а ж д е н и я , считая от его внутренней поверхности. Формулы (36) — (40) справедливы только д л я стационарного состояния диффузии во­ дяного пара через ограждения при отсутствии конденсации пара внутри ограждения. На влажностный режим ограждения оказынает большое влияние порядок расположе­ ния слоёв изоляции. Д л я защиты ограждения кузова пасса­ жирских вагонов от конденсации в нём влаги необходимо располагать к внутренней поверхности материалы плотные, теплопро­ водные и малопаропроницаемыс, а к наружной поверхности, наоборот, — пористые с меньшей теплопроводностью и большей паропроницаемостью. При таком расположении слоёв в огра­ ждении падение упругости водяного пара будет наибольшим в начале ограждения, а падение температуры — в конце ограждения. Пароизолянионный слой в пассажирских вагонах необходимо располагать у внутрен­ ней поверхности не дальше той плоскости, температура которой равна точке росы внут­ реннего воздуха. В изотермических вагонах располагают два надежных пароизоляционных слоя — один у внутренней, а Другой у наружной поверх­ ности. В этом случае устраняются причины появления конденсации влаги как в летнее, т а к и в зимнее время. 50 46 42 38 34 30 \ \ л to тех С 26 Z2 и у1 ГЗ •4 10 г/ - v. f T • — - — - — — —• - lit 'Of 0 2 4 6 8 IP iZ f* 16 18 гв гг 24 e g 2mtt Фиг. 4. Зависимость между Q, t сдвига фаз (cp и L и ~. с учётом кривой t и температуры поверхности огра­ ж д е н и я — к р и в о й т . Средние значения этих величин обозначены Q t и: , а амct>t e й ср Ср плитуды их колебаний— через A Q , At и Az. У к а з а н н ы е кривые сдвинуты одна относи­ тельно д р у г о й : кривая теплового потока Q опережает кривую температуры t внутри ку­ зова на угол