* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

876 Глава 33 тшческое превращение при температурах, при которых наблюдается ано­ мальное поведение; выше и ниже перехода кристаллическая структура остается объемноцентрированной 124], а изменение параметра решетки показывает только слабый излом 178]. Разница между изменением пара­ метра решетки в зависимости от температуры, и данные по линейному рас­ ширению указывают, однако, что при прохождении через точку перехода ЗОЮ 1 гв 27 200 а 100 то гоо Температура, "С iota 1 1 1 to 0 •200 \ 1 !! 6 200 •НЮ 0 100 Температура, % i , Р и с . 5. Зависимость некоторых физи­ ческих свойств хрома от температуры. / V •/ S 1 1 1 1 1 1 ' V 2JBB000 а — ми дуль упругости: б — внутреннее тре­ ние; е — электрические сопротивление параметр решетки. 2JS7S50 A У о ьо 50 1 [ 1.11 III! юа Температура, "С существует отклонение от идеальной объемноцентрированной структуры, соответствующее более плотной упаковке выше перехода, чем ниже него. Существует также, по-видимому, свявь между аномалией модуля упру­ гости и аномалией объемного расширения металла. Найдено, что темпера­ тура, при которой происходят эти аномалии, уменьшается в зависимости от сжимающих напряжений н количества примесей. Если аномалия объемных изменений наблюдается при испытаниях на сжатие, то при этом происходят заметное увеличение деформации параллельно оси сжатия и уменьшение перпендикулярно этой оси, а поэтому модуль упругости и коэффициент Пуассона одновременно уменьшаются. Получено прямое экспериментальное доказательство этого явления, показывающее, что для некоторых образцов хрома коэффициент Пуассона может стать даже отрицательным [67]. Тщательные измерения показали, что решеточный компонент теплопро­ водности хрома удивительно высок и отвечает почти одной трети полной