* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

530 Главе 21 Тепловые свойства В табл. 3 даны теплоты превращения, плавления и испарения плуто­ ния, а также теплоемкости кристаллических фаз прн постоянном давлении. Теплоемкость расплавленного плутония ие определялась. В табл. 3 при­ ведена теплоемкость а-плутония при комнатной температуре 161J. Сандено [3G1 иашел, что изменение теплоемкости а-фазы прн температурах ниже комнатной происходит нормально, т. е. теплоемкость уменьшается с пони­ жением температуры и, видимо, приближается к нулю при 0° К. В области очень низких температур Сандепо обнаружил, что при быстром охлаждении (как при закалке) теплоемкость уменьшается равномерно, но если образцы выдерживать прп температуре около 50° К длительное время (порядка 24 час), то на кривых удельной теплоемкости в области ниже 160 К появ­ ляются аномальные пики 136]. Теплоемкости а- и р-фаз при постоянном объеме с„ можно вычислить нз приведенных в табл. 3 величин с н представленных ниже данных о сжи­ маемости и коэффициентах теплового расширения этих фаз. Вычисления дали следующие величины: и р с = - 7 , 3 кал}г-атом 0 при 25 и (а) с „ = 9 , 4 кал/'г-атом при 160° (0) Сандено |36] получил значения с по своим экспериментальным дан­ ным для с прн очень низких температурах. Эти значения показывают, что дебаевская характеристическая температура для u-нлутония равна 127 . Однако Лакер [32] на основании данных о скорости звука при комнатной температуре вычислил, что дебаевская характеристическая температура рав­ на 178°. В принципе характеристическую температуру следует вычислять по скоростям звука при абсолютном нуле, по в этом случае получается более высокое значение и расхождение со значением Сандено будет еще больше. Результаты Сандено подтверждаются расчетами Кэя I29J, который подстановкой данных о сжимаемости и температуре плавления соответ­ ственно в формулы Эйнштейна и Лнндеманна 1139] приближенно определил, что характеристическая температура плутония должна лежать в интер­ вале 92—130°. В табл. 6 даны коэффициенты линейного теплового расширения для всех кристаллических фаз плутония и коэффициент объемного теплового расширения для расплавленного плутония. Во второй колонке табл. 6 ука­ зан интервал температур, в котором проводились эксперименты и для кото­ рого вычислены по формуле а — (l — /o)// (f|— Ui) средние коэффициенты, помещенные в третьей колонке. Здесь t — температура, к которой отно­ сится средний коэффициент (т. е. / = / , когда t = /«; для жидкой фазы о = VQ, когда t = /о). Там, где это возможно, приведены коэффициенты, определенные рентгенографически. Это сделано из соображений об ошиб­ ках дилатометрических измерений прн определении изменений объема во время превращений. Однако величина ошибок, обусловленных суммой внешних факторов, будет наибольшей для кристаллических модификаций, устойчивых при более высоких температурах, и может быть довольно малой прн дилатометрических измерениях теплового расширения а-, р- н у-фаз. Действительно, во многих случаях коэффициенты расширения этих фаз, определенные дилатометрически, оказываются близкими к значениям, опре­ деленным рентгенографически. Поскольку рентгенографические измерения при температурах ниже комнатной не проводились, в табл. 6, помимо коэф­ фициента расширения, измеренного рентгенографически в иптернале 0 р е t 0 0 0