* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Паупюний 529 и межатомных расстояний, но и от таких внешних факторов, играющих роль при превращениях, как: 1) образование микропустот [45; 46, стр. 372— 382; 1451; 2) закрытие микропустот в процессах типа спекания [46, стр. 372— 3821; 3) пластические деформации, возникающие из-за изменения размеров и формы образца [21, 33, 46, стр. 372—382J; 4) эффекты, обусловленные предпочтительной ориентацией; 5) градиенты температуры внутри образца, возникающие прн радиоактивном самонагревании плутония [23, 46, 167] (порядка 0,01 кал/см*-сек [167, 1831; точное значение зависит от изотопного состава), и 6) удержание р-физы (в а-фазе), что влияет на величину изме­ нения объема при а— Р-прёвращении [46, стр. 372—382; 143; 145]. Однако считаегся, что в случае довольно малых изменений объема при 6 — 6'иревращенин и плавлении непосредственные дилатометрические методы дают лучшие результаты, чем вычисления на основании рентгеноструктурных данных (т. е. относительно малые ошибки рентгенографических опре­ делений коэффициентов расширения будут приводить к гораздо большим ошибкам в случае малых изменений объема при превращениях). Поэтому данные табл. 5 не полностью согласуются с данными табл. 4 и 6. Изме­ нение объема при Ь — ^'^превращении, которое указано в табл. 5, вычислено по данным Крамера и сотр. [231, полученным линейной дилатометрией. Уменьшение объема при плавлении плутония было измерено Найтом [1071 с помощью объемного дилатометра. Из-за больших изменений объема при температуре а — р-превращения оно довольно сильно зависит от давления. Бриджмен 110; 46, стр. 382— 3841 получил для давлений до 7000 бар линейный наклон изменения темпе­ ратуры превращения с возрастанием давления, равный 0,0109 град/бар. Позднее Шонфельд и Шпиндлер [46, стр. 382—3841 получили значения 0,0071 град/бар при 1000 бар и 0,0102 грао/бар при 5000 бар. По этим дан­ ным определена скрытая теплота а — р-преоращения. равная 985 кал/г-атом, что хорошо согласуется со значением 958 кал/г-атом (см. табл. 3), полу­ ченным путем калориметрического определения Дином, Кэем и Лосби [611. Судя по этим данным, эксперименты Шонфсльда и Шпиндлер а дают лучшие значения. Кинетика превращений Кинетика превращений р u, и р, а р у и у р а изуча­ лась Нельсоном [143, 1441 и Нельсоном и Томасом [145]. Эти исследователи использовали метод вытеснения жидкости для получения кривых нагрева­ ния и охлаждения и кривых изотермических реакций, показывающих долю превращенной фазы как функцию времени. По этим данным были построе­ ны С-образные кривые температура превращения — длительность превра­ щения (диаграммы изотермических превращений) и представлены для пре­ вращений а Р, р а, Р у. у-*- р - » - а и а - * Р - > у н а рис. 3—7 соот­ ветственно. Полученные данные показывают, что р — а-превращение не идет до конца прн температурах примерно выше 0° и что количество непревращенной при данной температуре р-фазы возрастает с увеличением содержания при­ месей. Было обнаружено также, что скорость образования а-фазы из р-фазы довольно сильно зависит от содержания примесей, причем она тем меньше, чем выше содержание примесей. Для образца, содержавшего 0,02% при­ месей, время превращения р 50%а прн —21 (температура, соответствую­ щая максимальной скорости превращения) было равно 20 сек, а для образца, содержавшего 0,15% примесей,— 70 сек. е 34 З.жвэ № 239