* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

296 Глава 14 между 1119 и 1145° равно 0,027%. Оно происходит в две стадии: в точке Кюри и при аллотропическом превращении (38, 391. Электрическое сопротивление измерялось многими исследователями [7, 14. 18, 20, 23, 25, 27, 28, 30—32, 34, 47," 52, 54, 57, 58, 60, 691, однако в расчет следует принимать только результаты для кобальта известной степени чистоты. Кобальт высокой степени чистоты использовали Шульце 1571, Егер, Розенбом и Цитгоф 123] н Марик 130], но результаты Марика считаются ненадежными вследствие несоответствия рентгеновских данных положению точки Кюри. В табл. 5 приводятся средние иэ этих значений для 99.95%-ного кобальта. Найдено [69], что ниже комнатной температуры кобальт не обнаруживает сверхпроводимости, однако Мейсснер и сотр. 1341 установили, что отлитый в вакууме чистый кобальт становится сверхпрово­ дящим при 19 К. Точку Кюри многие исследователи определяли косвенным путем по результатам измерений электрического сопротивления, термо-э. д. с , удель­ ной теплоемкости и рентгепоструктурного анализа 123, 30, 31, 53, 57, 62, 73, 751 н несколькими прямыми наблюдениями на чистом кобальте [14, 40, 42, 64]. Майерс и Саксмит [42] определили положение точки Кюри при 1121 ± 3°, в то же время по измерениям Мейера и Тагланга [40] она составляет 1131°; однако первые данные следует считать более надеж­ ными. Точка Кюрн для железа составляет 788°. Точка Кюри для кобальта с гексагональной решеткой определена путем экстраполяции низкотемпе­ ратурных данных равной 1070° [401 и 1150° [54]. Спонтанное намагничение монокристаллов кобальта с гексагональной решеткой при абсолютном нуле найдено равным 160,9 114) и 162.55 [42]. Интенсивность намагничения при насыщении иа единицу объема монокри­ сталлов гексагонального кобальта при абсолютном нуле составляет по оп­ ределениям 1446 [21, 26] и 1437 единиц [42]. Майерс и Саксмит [42] нашли, что намагничение монокристаллов кобальта при переходе через точку ниж­ него аллотропического превращения возрастает с каждым циклом вплоть до пятого цикла; кобальт с кубической решеткой намагничивается несколько меньше, причем степень намагничения уменьшается при нагревании. Опубликован ряд обзоров, посвященных магнитным свойствам кобальта [19, 35]. Термоэлектрические свойства кобальта исследовались по отношению к платине[27, 44, 47, 57, 621, никелю 18, 23, 45], железу [81 и меди [45, 47]. В табл. 7 приведены наиболее надежные значения для пары кобальт — платина, вычисленные Егером, Розеибомом и Цитгофом [231 по экспери­ ментальным данным Шульце для температурного коэффициента при бо­ лее высоких температурах. Бриджмен [31 определил эффекты Пельтье и Томсона. Найдено [87], что твердость по Бринеллю при комнатной температуре изменяется от 81 до 249 в зависимости от ориентации отпечатков твердости внутри кристалла. Твердость по Бринеллю при высоких температурах из­ меняется от 253 при комнатной температуре до 17 при 900 ; такое изменение твердости по сравнению с первоначальным значением обусловлено приме­ сями и относительными количествами присутствующих а- и р-фаз кобальта. Твердость по Бринеллю литого кобальта со степенью чистоты 99,9% составляет 124 [25], а электролитического кобальта около 300 единиц [291. На свойства кобальта сильно влияют даже самые незначительные примеси других элементов; например, примеси углерода, серы, кремния и марганца вредно отражаются на его пластичности. Литой кобальт имеет предел проч­ ности при растяжении 24,6 кг/мм , который после отжига повышается до С е 2