* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Кенотронные выпрямители 175 Д л я фильтра, н а ч и н а ю щ е г о с я с конденсатора, коэфициент полезного действия кенотронного в ы п р я м и т е л я практически составляет около 85— 90% п зависит т о л ь к о от соотношения между сопротивлением н а г р у з к и и внутренним сопротивлением кенотрона. В кенотронных в ы п р я м и т е л я х СИЛОВОЙ трансформатор питает не т о л ь к о анодные цепи, но и цепи я ^ к а j л а , поэтому определяют т а к ж е —промышленный коэф| щ и е н т по­ лезного действия: . т 1"— P + Р P' f где-п —промышленный к. п. д.; Pf— мощность, п о т р е б л я е м а я пенями накала. Остальные з н а ч е н и я даны в приведенной выше формуле. Коэфициент я Сеть- К двух полуперйодной схе­ Р и с . 8. Схема д в у х п о л у период ного ме, изображенной на р и с . 8, кенотронного выпрямителя могут быть применены все вышеприведенные р а с с у ж д е н и я , к а с а ю щ и е с я однопол упер йодной схемы. Н а и б о л ь ш а я величина обратного н а п р я ж е н и я раина амплитудному зна­ чению н а п р я ж е н и я всей вторичной обмотки (удвоенному значению на­ п р я ж е н и я половины вторичной); к а к и для однополупериоцной схемы, импульс тока в н е с к о л ь к о р а з превышает выпрямленный ток. Коэфициент полезного действия двух полу пер йодной схемы не отличается от величины, х а р а к т е р и з у ю щ е й однонолуиериодную, и составляет т а к ж е 80—90%. Преимущество двух по л упер йодной схемы по сравнению с однополупериодцои з а к л ю ч а е т с я в основном в меньшей п у л ь с а ц и и н а п р я ж е н и я выпрямленного тока при одинаковых з н а ч е н и я х емкости С н н а г р у з к и R , a Р и с . 9. З а в и с и м о с т ь анодного тока от времени: А —без ф и л ь т р а ; Б—с фильтром (конденсатор) что с в я з а н о с уменьшением времени р а з р я д а конденсатора (рис. 9). Обоб­ щ а я сказанное о в ы п р я м и т е л я х , фильтр которых начинается с конден­ с а т о р а , можно сделать следующие выводы: 1. Кенотрон должен д о п у с к а т ь прохождение значительных импульсов т о к а . П р а к т и ч е с к и импульс т о к а превосходит значение выпрямленного тона в 4—5 раа. 2. Кенотрон должен попускать высокое обратное н а п р я ж е н и е — п р а к ­ тически величина обратного н а п р я ж е н и я п р и б л и з и т е л ь н о в 2,8 р а з а выше выпрямленного н а п р я ж е н и я .