* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

22.2. Расходомеры переменного перепада давления нение полного д а в л е н и я ведется по д и а м е т р у (рис. 22.2, щ) или по радиусу, а при сильно д е ф о р м и р о в а н н ы х п о т о к а х — по д в у м п е р п е н д и к у л я р н ы м диамет¬ рам. В соответствующих т р у б к а х и м е е т с я р я д отверстий д л я п р и е м а полного д а в л е н и я . Использование о с р е д н я ю щ и х н а п о р н ы х т р у б о к особенно целесооб¬ разно д л я и з м е р е н и я расхода в о д ы и газа в трубопроводах большого д и а м е т р а . К р о м е того, п р е д л о ж е н ы к о л ь ц е в а я в с т а в к а (рис. 22.2, э ) д л я у с р е д н е н и я давле¬ н и я по кольцевой площади и н а п о р н о е поворотное к р ы л о с д в у м я о т в е р с т и я м и (рис. 22.2, ю), о р и е н т и р о в а н н ы м и р а з л и ч н ы м образом к потоку. Расходомеры с напорным усилителем и м е ю т преобразователь расхода, в ко¬ тором сочетаются н а п о р н о е и с у ж а ю щ е е у с т р о й с т в о . П е р е п а д д а в л е н и я в н и х с о з д а е т с я к а к в результате м е с т н о г о перехода к и н е т и ч е с к о й э н е р г и и струи в п о т е н ц и а л ь н у ю , т а к и ч а с т и ч н о г о перехода п о т е н ц и а л ь н о й э н е р г и и в кинети¬ ч е с к у ю . С о о т в е т с т в у ю щ и е преобразователи п о к а з а н ы н а р и с . 22.2, я (сочета­ н и е д и а ф р а г м ы и т р у б к и П и т о ) , н а р и с . 22.2, а ( к о м б и н а ц и я т р у б о к П и т о и Вентури) и н а р и с . 22.2, р ( с д в о е н н а я т р у б к а В е н т у р и ) . Н а п о р н ы е усилители п р и м е н я ю т с я в о с н о в н о м при н е б о л ь ш и х с к о р о с т я х газовых потоков, когда перепад давления, создаваемый напорными трубками, н е достаточен. Расходомеры ударно-струйные о с н о в а н ы н а з а в и с и м о с т и от расхода перепа¬ д а д а в л е н и я , в о з н и к а ю щ е г о при у д а р е струи. С т р у я , в ы т е к а ю щ а я из с у ж е н н о г о о т в е р с т и я входной т р у б к и , создает д а в л е н и е во в н у т р е н н е й полости сильфона, с н а р у ж и которого д е й с т в у е т м е н ь ш е е д а в л е н и е , р а в н о е д а в л е н и ю у х о д я щ е й жидкости в выходной трубке. Ударно-струйные расходомеры применяются л и ш ь д л я и з м е р е н и я м а л ы х расходов ж и д к о с т и и газа. Зависимость между расходом и перепадом давления у сужающего устройства На р и с . 22.3 с х е м а т и ч е с к и и з о б р а ж е н о д в и ж е н и е п о т о к а ж и д к о с т и или газа через о т в е р с т и е д и а ф р а г м ы — наиболее р а с п р о с т р а н е н н о й р а з н о в и д н о с т и су¬ ж а ю щ е г о устройства. Д и а ф р а г м а — т о н к и й д и с к с к р у г л ы м отверстием диа¬ м е т р о м d, ось д и с к а д о л ж н а к а к м о ж н о точнее с о в п а д а т ь с осью трубопровода. Ч е р е з А-А обозначено с е ч е н и е , от которого н а ч и н а е т с я с у ж е н и е струи и, с л е ­ д о в а т е л ь н о , п о с т е п е н н о е в о з р а с т а н и е средней скорости v п о т о к а . М а к с и м а л ь ­ ного з н а ч е н и я v э т а с к о р о с т ь д о с т и г а е т в м е с т е н а и б о л ь ш е г о с ж а т и я струи в сечении В - В , к о т о р о е р а с п о л о ж е н о после д и а ф р а г м ы н а р а с с т о я н и и , з а в и с я ­ щ е м от о т н о ш е н и я d/D и приблизительно р а в н о м 0 , 5 D , г д е D — д и а м е т р тру¬ бы. В о з р а с т а н и е средней с к о р о с т и от v д о v , а, с л е д о в а т е л ь н о , и соответству¬ ющей к и н е т и ч е с к о й э н е р г и и происходит за счет у м е н ь ш е н и я начального дав¬ л е н и я р д о д а в л е н и я Р в горле ( н а и м е н ь ш е м с е ч е н и и ) струи. Это п а д е н и е дав¬ л е н и я п о к а з а н о н а р и с . 22.3 ш т р и х п у н к т и р н о й к р и в о й . П о с л е с е ч е н и я В - В струя п о с т е п е н н о р а с ш и р я е т с я и в сечении С-С в н о в ь д о с т и г а е т с т е н о к т р у б ы . При э т о м с к о р о с т ь п о т о к а будет у м е н ь ш а т ь с я , а д а в л е н и е возрастать. Если и з м е р я е м о е в е щ е с т в о — ж и д к о с т ь , плотность которой р п р а к т и ч е с к и н е з а в и с и т от д а в л е н и я , то в сечении С-С с к о р о с т ь v станет р а в н о й н а ч а л ь н о й скорости v , но д а в л е н и е р будет м е н ь ш е начального р в с л е д с т в и е потери э н е р г и и при п р о х о ж д е н и и ж и д к о с т и ч е р е з с у ж а ю щ е е у с т р о й с т в о . О с н о в н а я ч а с т ь этой потери д а в л е н и я происходит в м е р т в ы х зонах за д и а ф р а г м о й . С т р у я , т е к у щ а я с большой с к о р о с т ь ю , у в л е к а е т с собой п р и л е г а ю щ и е ч а с т и ц ы из э т и х зон и создает н е к о т о р о е п а д е н и е д а в л е н и я в них, что в ы з ы в а е т ч а с т и ч a b a b а Ь c a 0 а