* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Глава VIL P t V, t-соотношения и летучести газообразных и жидких углеводородов 247 т. е. для реальных газов, а также для жидких тел, растворов и твердых тел Л ь ю и с [46, 47, 48] ввел понятие о летучести компонента /, величине опреде­ ляемой уравнениями P = P + Я Г In/ (22) или T / Для идеальных газов e e x P ( W )• z 2 1 ( > 23 / = P (24) летучесть равна давлению. Для реальных газов летучесть, как правило, отличается от давления. Мы вводим коэфициент у (так называемый коэфициент активности ) — безразмерную величину, определяемую уравнениями: t = yP или Y = Pj (25) Величины летучестей выражаются в тех же единицах, что и давление, т. е. в атмосферах, миллиметрах ртутного столба, килограммах на квадратный санти­ метр и т. п. Для однокомпонентных систем летучесть является функцией давления и тем­ пературы. Для ее подсчета нужно знать зависимость объема от давления при данной температуре. Термодинамика (см. [48]) дает следующие уравнения для вычисления летучести / и коэфициента активности у : р /?Г In - L = Io P •/ 0 fVdP. (26) Здесь /° = Р ° соответственно летучесть и давление при настолько низком давлении, что газ практически подчиняется законам идеальных га юв: р RTlny = f О äP, (27) здесь интегрирование ведется от P = O до интересующего нас давления. Оче­ видно, нижний предел интегрирования равен нулю, так как при P = O объем газа удовлетворяет уравнению (1). Для жидкостей и твердых тел, находящихся в равновесии с паром, лету­ чести равны летучести пара. Для перехода к иным давлениям проводят интегри­ рование следующего уравнения: р Я Г In - J - ' н . п. г /VdP р7 1 (28) н. п. Если зависимостью объема от давления можно пренебречь, то RTla-/ 'Н. Л. V (Р-Р . н п.). (29) 1 Здесь П и P H ПЩ величины, характерные для насыщенного пара.