* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Введение 9 Уравнение (6) можно написать также в следующем виде: IgP = - Ф + В , T А (7> где А и В—константы. Уравнение (7) весьма часто применяется на практике для выражения зависи­ мости давления насыщенного пара от температуры. И р и с о в и М е ш к о в [16] опробовали ряд уравнений для P = / (T) приме­ нительно к углеводородам, входящим в состав моторных топлив, и наилучшие ре­ зультаты получили для уравнения (7). Однако, это уравнение пригодно обычно для сравнительно узких пределов температуры, так как для широких пределов температуры величина L является функцией температуры, эмпирически выражающейся формулой: L-ao+aJ 0f v % + ajr*+. +, (8) где a Q й щ • .— некоторые постоянные.'Путем подстановки ния в уравнение (4) и последующего интегрирования получаем: l g P = - y - + ßlg7 + где A 9 y этого выраже­ +Я, (8а> B . . . H являются константами. С помощью подобных уравнений удается выразить зависимость давления на* сыщенного пара для более широких пределов температуры. Допуская, что теплота испарения является линейной функцией абсолютной температуры, Д ю п р е и Г е р ц [31а и 47а] вывели уравнение (86) Дюпре-Герца: P=T+B\gT + С. 1 (8б> Грец (1903 г.) при выводе уравнения}/) = / ( 7 ) вместо уравнения на применил уравнение вак-дер-Ваальса и получил: InP -а* = К т \ п Т - Клапейро­ ( 9 ) где а, К , Tti и п — постоянные. В развитие уравнения Греца Нернст (1906 г,) получил: * где 0 Р - - W r + ' ^ l g T - ^ + C , (9а) L - у д е л ь н а я теплота испарения в кал на г, е и С—постоянные. Ф е й л с и Ш а п и р о [37] предлагают уравнение (10) для выражения зависи­ мости давления насыщенных паров углеводородов от приведенной температуры _*р з = /<' ( -Ъ=У_ , т (10) где Pft —критическое давление в am; P —давление насыщенного пара в am; К\ /Л', и л ' , — константы; т — приведенная температура. Значения констант ft', m' и п' для некоторых Ф е й л с о м и Ш а п и р о [37], приведены в табл. 1. p e углеводородов, найденные