* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Часть I . Критическое рассмотрение литературных данных 51 Таблица 50 сана н константы исходного углеводорода исходного углеводорода Метод опре­ деления да­ n Точность измерений и о CL I H ! Изменение давления пара при изменении объема, am АР, % макси­ мальное 18 , D 10 'кр»° It С P i c p i OTi вления пара Д№ Ч X 9 I 12 13 14 15 16 234,5 — — 30,0 Статический Динамический I ( < 1 am) I 28,80 Статический I I I ( > 1 am) — Статический — — — — _ 0 — — — — — — 0,6770((¾) I — 233 I _ — — — 0,27 1.1 1,8 3,6 — — среднее 17 1,45 3,2 -7,5 -15,3 — — — — — — I I — — — — — — я 0,6610 — 1,3851 — — — — — Динамический 0,05 0,01 о и — — — 0,6600 0,65945 , 1,37508 — 1.5 0,2 2 — Статический 1,3752 1,3750 — — — . — — — — — — — — 0,6595 0,6594 0,65937 — Z 0,011 — — — — — 1,37486 Z Динамический 0,002 0,02-0,04 — 0,003 Статический — — — — — — — 0,068 — — 234,7 29,94 0,04 — |0,016 am — — — 234,7 j 29,94 I — — тур от 20 до 80° С. а в 1946 г. работа Кея, которые по точности превзошли работу Юнга. Зна­ чения давления пара жидкого к-гексана, найденные Юнгом, оказались при температурах 200 и 230°С ниже значений Кея соответственно на 1,1 и 1,4%. При 100 и 150° С данные Юнга и Кея совпадают. Для вычисления наиболее надежных значений давления пара жидкого «-гексана в настоящей работе рекомендуются два уравнения, а именно, уравнение (53), предложенное Уиллингхемом и соавторами, для пределов температур от —80 до + 150° С, и предложенное нами уравнение (54), осно­ ванное на экспериментальных данных Кея, для пределов тем -ератур от + 150° С до критической точки. 4*