* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Согласно этой теории вследствие шероховатости, волнистости и неоднородности твердости при соприкосновении двух твердых тел контактирующие области взаимно внедряются (фиг. 3), так как и отдельных зонах (в связи с малыми площадями касания) возникают очень большие давления, превышающие для металлов предел теку­ чести, тогда как для высоко эластичных тел, например резины, деформация происходит в пределах упругости. Если поверхности совершенно гладкие, то вследствие наличия молекулярного сцепления и способности материала деформироваться при танкенциальном смещении будет образовываться впереди волна деформированного мате­ риала (фиг. 4). При внедрепии эта волна увеличи­ вается. Силы адгезии, воз­ никающие между тверды-» ми телами, приводят к об- Фиг. 3. Взаимное впедрепие поверхностей (по J I . D. Елипу). Фиг. 4. Волна деформированного материала. разованию прочных связей между пленками, которыми покрыты твердые тела. При сдвиге эти прочно схватившиеся в местах действительного контакта плепки ' разрушаются, что предохра­ няет от разрушения ниже лежащий материковый материал. Обязательным условием внешнего трения является локализация деформации материала в тонком поверхностном слое в так называе­ мой деформативной зоне, составляющей десятые доли микрона ИЛИ микроны. Для осуществления этой локализации необходимо соблю­ дение правила положительного градиента, согласно которому проч­ ность возникающих молекулярных связей должна быть меньше прочности ниже лежащих слоев, т. е. d X dz >о. (5) где f — сопротивление на срез; z — расстояние от поверхности по нормали к ней. Если это правило не соблюдается, то внешнее трспие переходит во внутреннее. При внешпем трении в зависимости от глубины внедрения, ра­ диуса закругления единичной внедрившейся неровности и силы 12