* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

СЛОЖНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ 257 При подборе сечении, оконтурнваемых прямоугольником, расчет по наи­ большему напряжению можно свести к применению формулы (рис. 4-83): М (4-288) U7 = •—,| (cos а + с sin а). где W — наибольший момент сопротивления, с Vpy Р ^ ; для прямо­ угольника c=h:b (сторона & параллельна оси г); для двутавра ( W , > . W^) с 6 15; для швеллера с 4 11. Сечения правильной формы (круг, кольцо, правильные многоугольники) не испытывают косого изгиба, так к а к / ^ ^ У у При внецентренпом растяжении (сжатии) (рис. 4-84) нор­ мальное напряжение в поперечном сечении, если оно не тонкостенно и не гибко: g М М (4-289) правило знаков для составляющих напряжения от моментов то же, что и по рис. 4-83; первый член берется с плюсом, если N — растягивающая сила. Моменты т и получаются в результате приведения силы N к центру тяжести сечения (точке О); эксцентриситеты силы N (рис. 4-84) — координаты силовой точки — равны: г 0 w* (4-290) Положение нулевой линии определяется отрезками на осях координат а и & по уравнениям: (4-291) где I и (* — радиусы инерции поперечного сечения; при этом остается в силе формула (4-287) для tg ср. Ядром поперечного сечения называется область сечения, обладаю­ щая тем свойством, что сила N, приложенная в ядре, вызывает во всем сечении напряжение одного закона; если силовые точки (z , Уо) пере¬ . мещать по контуру ядра, то № соответствующие нулевые лиг 0 Рис. 4-85, Рис. 4-86. нии будут касаться поперечного сечения; если силовая точка лежит вне ядра, нулевая линия пересекает поперечное сечение. Ядро у круга занимает среднюю четверть; у тонкого кольца — сред­ нюю половину; у прямоугольника — среднюю треть (рис. 4-85). В случае» 9 Физико-технический с п р а в о ч н и к , том I I