* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ИЗГИБ угол уо, момент М л _ О 0 225 0 и поперечную силу Q : I ?о_ Qo о = ° 1 1 Л*п о Qo 8Д3З • 2 ^ 4р 1 SDf з ' 4,3 "Г* 4/)Э 4Р 4/)рз ' (4-188) (4-189) 2 4р ^ 8Д>з * + Qo ' Для д л и н н ы х б а л о к ((Эх 5) полагают, что А = В = 0, и за­ дача расчета решается просто. Например (рис* 4-55), для полубескоиечной балки, у которой на конце прило­ жены М и Qo, из (4-188) находим. 0 Л1 V 0 , + Qo . Qo 0 = nnoi 2£>рэ M 9 0 0 Щ 2Dp9" 4" A5 WWW. РИС. +x 4-55. ; A = t Тогда из (4-189) получаем B = v + . Эпюры строятся с помощью (4-187), в котором оставляют ЛИШЬ второй член. В табл. 4-28 приведены значения входящих в формулу (4-187) н в производные от нее функций влияния: т)! = е~$ х cos рх = — 0,5 Ш-г; Ъ * — т\2 = е~ $ (cos рх — sin рх) = х Pa* ' «ЯЬ*- • • (4-190) т)4 = е (cos рх + sla рх) = — 4ш pax " Таким образом, для рис. 4-55 уравнениями v и М будут: М 0 Для бесконечной балки, несущей сосредоточенную силу Р (рис. 4-56, а) Р Р при А = В ~ 0, и так как <р = О, Qo = — , получаем То = — япГя и 0 р М р Т о г д а 1 аи £* ° = 4р ' A i = Я , == — и -о = ^0141 Л1 = М г\*. Для нее же при действии сосредоточенного момента М (рис. 4-56, б) 0 п и 0 м М т»о = 0; М = 8 ^-; < = — щ • р 0 Физико-технический с п р а в о ч н и к , том I I