* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Гл, VII. Расчет шасси F«0,4 см , 1 583 а длина второго. Например, при ленте № 10, сечение которой /=1000 мм, имеем от силы Р = 2 5 0 0 кг удлинение , Р1 2500-100 А = — = ^ „ ^ / = 0 , 3 сл<=3 EF 2.Ы06.0,4 < / ч мм. Д л я ноги, изготовленной из стальной трубы диаметром 50/45 ( 7 = 1 0 , 5 5 см*) постоянного сечения при / o - i = / i - 2 = 6 0 0 мм, прогиб точки 0 (считая проекцию силы Р на нормаль к /о-i равной Р = 0 , 5 • 2 5 0 0 = 1250 кг), подсчитанный по формуле х PiiiFo-i+u 3EJ равен /= J = _2_ p j t i 3 E J ( 1 0 4 ) 2-1250-603 3.2,Ь10б.10,55 = 8 см—80 мм. И з сравнения h с f видно, что разгрузкой ленты от ноги можно прене­ бречь, т. е. при определении усилия в ленте в точке / можно принять шарнир­ ное сочленение элементов 0 — / и 1—2. Расчетным изгибающим моментом для балки 0—/—2 обыкновенно оказывается момент от предварительной затяжки ленты, поскольку расчетное усилие затяжки довольно велико и составляет 1,5-0.25=0,375 усилия, разрушающего ленту. Хотя на д:-овую нагрузку в плане шасси (фиг. V . 181) однажды с. н., но легко убедиться подсчетом, подобным приведенному, что разгрузка стержня 0—3 изгибом балки 0—/—2 (при наличии гребенки в узле /) при обычных конструктивных соотношениях невелика. Тогда усилие в стержне 0—3 полу­ чается из единственного уравнения ^М = 0 относительно оси / — 2 . При переходе внешней силы, приложенной на колесе, в узел 0 возникает момент, вектор которого нормален к плоскости перемещения силы. Если в точке / предположить " кардан, нормаль к плоскости которого составляет угол а с осью ноги 0—/, т о д л я нахождения реакций от изгиба стержня 0—/ как балки, надо вектор момента разложить на эту нормаль и на н о р м а л ь к оси ноги. Первый компонент момента, перемещаясь к опоре / и составляя с осью ноги 0—/ угол 90°—а, будет вызывать в ней изгиб и кручение ( т о л ь к о при о = 0 получим чистое кручение н о г и ) . Второй компонент М дает чистый изгиб ноги. Реакции в узлах 0 и / от первого компонента равны нулю, так как он 1 ИЗТ целиком поглощается карданом. Реакция от второго компонента равна ± —— . 'о -1 Если эту реакцию геометрически сложить с внешней силой, которая пришла в узел 0 от колеса, и решить узел 0, как трехстержневой ( п о уравнениям 5 ] x = 2 ^ = 2 0 ) » то полученные осевые усилия в стержнях О—2и 0—3 должны быть равны определенным из условий ] £ Л 1 = 0 относительно осей / — 2 и / — 3 . z = По второму варианту решения непосредственно узла 0, нагруженного внешней силой и моментом, надо для построения эпюр крутящего и изгибающего мо­ ментов в ноге 0—/ вектор момента разложить на ось ноги 0—/ и на нормаль к ней, т. е. умножить его на косинус и синус угла, который он составляет с осью ноги. Поскольку в узле / не кардан, а только ось качания, то требуется по­ правка на лишнее н е и з в е с т н о е — м о м е н т на опоре 1, так как балка 0—/—2 — неразрезная. Часто это уточнение излишне, так как догрузка узлов 0, / и 2 невелика и не изменяет значительно осевые усилия. Чтобы иметь представлеПоследняя плоскости. 1 находится из условия, что все три вектора лежат в одной