* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

96 МЕХАНИКА иэвольной точке и к паре сил, момент которой равен геометрической сумме моментов всех этих сил относительно той же точки. Прямоугольная система координат / ? = Y(lx) + (£у) + M = V (SAf ) + (SAfjJi + (ЕЛу*. Условия равновесия с и с т е м ы : £JC = 0; £_y = 0; = 0; Е М = 0; SAfj, = 0; Ш = 0. 2 2 x 2 ¥ г ГРАФОСТАТИКА Графическое сложение произвольной плоской системы сил произво­ дится: при помощи силового многоугольника — определение величины и направления равнодействующей и при помощи веревочного много­ угольника— определение положения равнодействующей. Равнодействующая си­ ла R является замыкаю­ щей стороной силового "1 многоугольника. Точка I А пересечения крайних | сторон веревочного мно| гоугольника определяет / точку линии действия равнодействующей силы. Система сил приво­ дится к одной силе, когда силовой и веревочный многоугольники не зам­ кнуты. Система сил приво­ веревочный многоугольник дится ^ паре сил, когда СипоШ многоугольник силовой многоугольник замкнут, а крайние стороны веревочного многоугольника параллельны. Система сил находится в равновесии, когда силовой и веревочный многоугольники замкнуты. Момент равнодействующей силы относительно какой-либо точки B:aR = bH где //—расстояние от полюса^О до равнодействующей R; b — длина отрезка С Д заключенного между крайними сторонами вере­ вочного многоугольника. Н измеряется в масштабе сил, b — в масштабе длин. 4 t КИНЕМАТИКА Прямолинейное движение точки. Путь: s= \yA 0 рость: v = f = v + L d t = }/~ v>+2 v t = | v. с к о . t 0 j a ds\ ускорение: а = ~д^ ds z = о dv = о 7 = и dv ^ ; в р е м я : t , = (' ds I v S0 s о , П Cdv = j Vv ( . S ^ ; Р И . ' = ° . = S *