* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

463 Элементы химические Однако, современная волновая меха­ ность такого перескока, но и вычис­ ника приводит к возможности таких ляет вероятность его. Эта вероятность перескоков, подобно тому как волно­ выражается уравнением р = е • , где вая оптика показывает возможность отклонения светового л\ча от прямо­ - — i j \?2т\ XJ—Ё) dr. где г- и г — линейного пути. Напр., мы знаем, что г, и у чек лучей при падении на границу I пределы области мнимой скорости, двух сред под углом полного внутрен­ него отражения по законам геометри­ j остальные буквы имеют прежние зна­ ческой оптики полностью отражается, чения; если это выражение помножить между тем как по волновой теории еще на частоту обращения я-част.щы. } 2 света потоки световой энергии захо­ дят и во вторую среду, хотя в ничтож­ но малом количестве. Нечто анало­ гичное происходит и в ядре по волно вой механике, по которой всякая движущаяся частица связана сводной (волной материи), распространяющейся со скоростью и, большей скорости све­ та; по уравнению д^-Бройля /iv = тс , где ft—квант действия, v - частота колебаний, т - м а с с а частицы, с—ско­ рость света. Здесь мы должны разли­ чать две скорости: механическую ско­ рость частицы v и скорость волны ее и; эти две скорости связаны друг с другом соотношением uv = c-, след., чем медленнее движется частица, тем больше скорость ее волны; из этих 2 т.-е. на 1 0 (радиус ядра порядка Ю , скорость движения «-частицы порядка tO см'сек), то мы получим постоянную радиоактивного распада. То, что v является степенно е, объяс­ няет, почему при сравнительно неболь­ ших отличиях в значениях V и Е периоды полураспада Э- меняются в столь громадных пределах: для 21 - 1 2 Si формул h следует, что го л н ы А. =- — j или ~~ mv " материи не являются энергетическими волнами.но ониимеют центры энергии, каковыми являются протоны и электроны. Для а-частицы и в ядре атома, движущейся со ско1 ростыо, равной Q -ои скорости 0 13 света, длина ее волны около 6 - 1СГ см,т.-е, порядка величины самого ядра. Волны частиц в ядре падают на потенциальный барьер и отражаются, в результате образуются приближенно стоячие колебания волн, но частью эти волны проникают через барьер, что и обусловливает возможность пе­ рескока Ч1етицы через барьер. На­ глядно этот процесс не может быть описан, как и не может быть объяснен физически смысл мнимой скорости в > < времн перехода через барьер; скорость приобретает реальный характер только после чакого перехода. Волновая ме ханика показывает не только возмож­ К а С — 1 0 ~ сек, для V — 5 10 лет Результаты подсчетов вполне удовле­ творительны, и этот факт подает боль­ шие надежды на дальнейшее развитие теории. Искусственное расщепле­ н и е а т о м о в . Р э з е р ф о р д у удалось бомбардировкой атомов легких Э. бы­ стрыми а-частицами некоторые из них разбить (см. 'радиоактивность), при чем из разбитого я д р а вылетают h луча, т.-е. протоны с большой ско­ ростью. Такое расщепление ядра умается только у Э. более легких, чем аргон и не принадлежащих к классу 4». Расщепление атомов может быгь запечатлено на фотографии; изучение таких фотографий показало, что в каждом случае имеются следы выби­ того протона, отскочившего остатка ядра и налетающей а частицы до столкновения, но не после столкнове­ ния, откуда следует, что а-частнца. застревает в ядре, из которого она вы­ била протон. Таким образом в резуль­ тате столкновения происходит выби­ вание протона (убыль ат. веса на 1» п застревание а-частицы (прирост ат. веса на 4) в ядре. след. из данного У. получается другой, более тяжелы!;; так, из азота образуется изотоп кисло­ рода 0 , из фтора изотоп неона Sc.... Всегда ли а - частица застревает в ядре---неизвестно. Понятно что перед теорией пдра здесь встает обратная 8 й 1 Т