* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

332* ЦЕНТРОБЕЖНЫЕ ВЕНТИЛЯТОРЫ И ТУРБОКОМПРЕССОРЫ. 333" Отсюда следует, что количе­ ство тепла, отведенного во вре­ мя процесса сжатия по изо­ терме, равняется тепловому эк­ виваленту работы сжатия. Изотерма в TS диаграмме изо­ бразится горизонтальной пря­ мой, и площадь прямоугольника под этой прямое представляет в тепловых единицах (калориях) работу сжатия 1 кгр. воздуха. На фиг. 28 в осях p v (слева) показана площадь, соответству¬ ющая величине^*vdp, а в осях TS (справа)-площадь, соответ­ ствующая величине Т (Sj — S,). Если процесс сжатия происхо­ дит по адиабате (отсутствие теплообмена), то Ливия сжатия в диаграмме pv будет лежать выше изотермы (см. фиг. 24). Для адиабаты d£}=0, след. по ур-нию (16) и d S = 0 , т.-е. S = пост. Отсюда следует, что адиабата в TS диаграмме изо­ бражается вертикальным отрез­ ком. dQ = C d T - f A p d v , v но p d v + v d p = RdT, следоват. dQ = C dT + ARdT — Avdp, но для адиабаты AQ = 0, поэтому v Фиг. 20. = v Avdp = C d T - f ARdT — v (C -f-AR)dT=CpdT. ветствующие давления и температуры, что всегда Считая Cp = пост, (берем средние значения) и инте­ можно сделать. *\,йв термодинамики известно- что грируя, получим . Jvdp=C (T -T ) p a l (19) Из характеристического ур-ния pv = RT после диф­ ференцирования получим pdv-f-vdp = RdT; подставляя отсюда значение p d r в (16), получим Pi Левая часть этого равенства представляет тепло­ вой эквивалент работы ожатия представленной за­ штрихованной площадью в осях pv ва фиг. 24. Avdp Т : - Т р -AR dp Проинтегрировав это диффе­ ренциальное ур-нне, строят в осях TS {изобары (линии постоянного давления).Если процесс сжатия происходит по изотерме, для которой p d v - f v d p = 0 , то из ур-ния dQ = СулТ -j- Apdv имеем яня (16), следует: d Q = = T d S ; подставляя в (17), получим TdS = — Avdp. Интегрир. (пряТ=пост.), _ ир. (при 1 = 3 получим "T(S — Si,))== Рз Ра 2 — - AJ*vdp;no Jvd» Pi Pi <ом. ф-ау 16), след. = L T ( S , - S , ) = - A L . (18) Фиг. 21.