* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

331 Физика* 832 при электролизе, не может иметь+или— следних внутрь или выходе наружу. электричества менее определенного ко­ При температурах, близких к т. ш. нулю (— 273° С), атомы личества и всегда имеет или это коли­ абсолютному чество или целое число подобных ко­ и молекулы как бы сливаются между личеств. Такому-то количеству и было собой в сплошную среду, сквозь кото­ дано (Д. Стони) имя „электрон", а ка­ рую электроны летят без всякого со­ тодные лучи оказались потоками та­ противления. Поэтому электрический ких электронов, несущих электриче­ ток, созданный в металле при темпера­ ский отрицательный заряд, величина туре близкой к — 273° С, по устране­ которого как раз совпала с величиной, нии своего источника продолжает течь фигурирующей в явлениях электро­ по замкнутому проводнику в течение лиза. Атом материи в ненаэлектри- часов (опыты Еамерлинга-Оннеса, 1914) зованном (т. н. нейтральном) теле имеет по инерции. некоторый-1-заряд и окружен роем В то же время в электронах Ф. впер­ электронов, вместе имеющих такой же— вые встретилась с возможностью изме­ заряд. Электризация атома есть ре­ рить массу движущегося наэлектризо­ зультат изменения в нормальном числе ванного тела и должна была принять электронов, а етало быть нет ненаэлек- во внимание различие в массах одного тризованной материи. Это великое и того же тела не наэлектризованного открытие сделало сейчас же понятным и наэлектризованного. Дело в том, что механизм излучения телами волн евета. движущееся наэлектризованное тело Эти волны—электромагнитные волны представляет собою электрический ток в эфире, и получаются они тогда, когда с его магнитными силами. Последние атомы и электроны (те и другие образуют т. н. магнитное поле тока, наэлектризованные) находятся в дви­ обладающее определенным запасом жении (напр. колебательном), ибо вся­ энергии. Эта энергия всегда должна кое движение наэлектризованного тела быть доставлена току извне, и она про­ с ускорением всегда сопровождается является, м. проч., как раз в явлениях появлением в окружающем тело эфире т. н. самоиндукции токов. Если по­ электромагнитных волн. С этой точки этому нейтральное тело массы Ж для зрения сейчас «е получили себе объ­ движения со скоростью v должно по­ яснение и явления поглощения света те­ лучить энергию E =%Mv% то то же лами, и зависимость скорости распро­ тело, наэлектризованное, при той же странения волн от периода волны затрате энергии Е получит уже не (явление дисперсии, света), как резуль­ скорость v, а меньшую, ибо часть JS тат резонанса при колебаниях заряжен­ пойдет на создание магнитной энергии ных электричеством атомов и электро­ электрического тока. Нам предста­ нов. Электрический ток в металлах вляется дело так, как если бы на­ оказался простым движением электро­ электризованное тело имело массу не нов от атома (или молекулы) к атому обычную М, а М-\-т, и потому для по­ (или молекуле) и тем же самым дви­ лучения прежней скорости v нам по­ жением, которым объясняется и тепло­ надобится затратить энергии не проводность металлов. Последняя есть а Е~\(Ж + т) и . Здесь т есть каперенос электронами их живой силы, оюуи^аяся т. н. электромагнитная а элшпропроводность—перекос теми масеа, и ее можно вычислить, зная же электронами их электрических электрический заряд тела. зарядов. Электропроводность металлов Такие вычисления и опытные изме­ оказалась обратно пропорциональней рения массы электронов показали, абсолютной температуре и прямо про­ что у последних, по всей вероятности, порциональной теплопроводности, что массы Ж вовсе нет, что у них^ся было давно известно, но представля­ масса каоюуиьаяся, вся—электромагнит­ лось совсем непонятным. Сопротивле­ ного происхождения. Это привело ние металлов электрическому току— сейчас же к очень большому обобще­ это проявление того препятствия, ко­ нию, пока, впрочем, не окончательно торое атомы и молекулы представляют еще установленному. По всей вероят­ движению электронов • при входе по­ ности, иной массы, как электромагнитq а 0 2