* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

У П Р У г о с т ь. х y а) Вь идеальной жидкости Х = Y s=Z дуетъ построить при данной точке, кроме эллипсоида напряженШ, еще другую поверх­ какъ въ поко*. такъ п при движенш, и все суть напряжешя ежат|'я. Эллипсопдъ папряность (называемую директриссной) лсешй, такъ же какъ и директриссная поверх­ —- 4-{- у = 1 , которая, какъ видно ность, превращается въ шарь. Въ этомъ слу­ чае для дюбыхъ осей Х = Y = Z = О, такъ изъ ея выражееёя, можетъ представлять собою какъ тангенщальныя напряжешя въ любомъ или эллипсоид*, имеющей гдавныя оси, со­ направленш отсутствуютъ, ибо не могутъ впадающая съ эллипсондомъ напряжевШ, пли проявляться въ жидкости. Объемное расшисочеташе двуподаго и одвополаго гиперболои­ реш'е в — О. дов*, разделенных* общимъ асимптотичеб) Въ вязкой жидкости въ покое эллип­ скимъ конусомъ и таклсе имеющимъ оси, со­ сопдъ иапряжевШ также—шаръ, во при дви­ впадающая съ осями эллипосоида напряжении женш развиваются не свыше извёстыаго (см. рис. 4), Эллппсоидъ для директриссной поверхности получается, когда вей три напряжешя одного знака, а гиперболоиды—когда i у a x два напряжев1Я одного знака, а третье—друго­ го. Поверхности эти обладают* темъ свой­ ством*, что плоскости, касательный къ отдель­ ным* точкамъ вхъ, и суть плоскости действёя для того радёуса-вектора эллипсоида напряже­ ний, продолжение котораго проходит* черезъ точку касашя. Ясно, что аевмптотичееше ко­ нуса отделяют* напряжете одного знака отъ напряжешя другого знака, в что по ваправдешямъ образующнхъ этихъ конусов* развива­ ются лишь тангенщальныя напряясешя. Лишь совместное построение эллипсоида нанряжевш и директриссных* поверхностей позволяет* полностью изучить раепределеше напряжеши в* данной точке. Отметим* еще, что величина 3 ~* 3 называется средним* напряжением* растяже­ ния в* данной точке. Въ зависимости от* того, каково физи­ ческое состояше тела, получается то или иное соотвошеше между главными напряженёями: Р а с . 4. предела я тангенщальныя напряжен\я вязко­ сти, вместе съ чем* равенство главныхъ вапряжешй нарушается. Однако Х , Y и Z остаются исключительно отрицательными, и директриссная поверхность остается эллип­ сондомъ. Объемное распгареше г = 0. в) Вь сыпучем* тплп при достаточно малых* размерах* частичек* тела можно так­ же съ известными допущешями установить налич1е упругаго напряженнаго равновесия (теорёя Рэнкппа) н построить элдипсоидъ напряжет!. И здесь вс* главныя напряже­ шя отрицательны, а тангенщальныя не моя y t