* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

503 Теплота. 504 стояния, а создается вновь из механи­ ческой работы. Механическое представление о Т., приведшее к учению об эквивалент­ ности Т. и энергии, включило тепловые явления в разряд процессов, подчинен­ ных закону сохранения энергии. Одна­ ко, этот закон носит чисто ограничи­ тельный характер, указывая лишь, че­ го в природе не должно быть (исчез аиия или создания энергии), но ничего не говорит о том, в каком направлении должны протекать физические явления. Между тем внимательное изучение этих явлений обнаружило в них стремление протекать в определенных направле­ ниях. Именно, так протекают в приро­ де процессы, называемые самопроиз­ вольными, т.-е. идущими сами по себе, без воздействия извне. Сюда относят­ ся, напр., диффузия (см.), переход Т. от горячих тел к холодным, многие химические реакции. В этих процессах энергия не теряется и не приобретает­ ся, но может лишь менять свой вид, свою форму. Однако, данное количество энергии для нас не всегда одинаково в смысле пользы, в смысле ценно­ сти, потому что мы не при всех усло­ виях можем использовать его для по­ лучения механической работы. Это об­ стоятельство стоит в связи с тем, что все процессы в природе, строго говоря, необратимы, т.-е. не могут быть по нашему произволу выполнены и в од­ ном и в противоположном направлени­ ях—при прочих равных условиях. Пусть мы, напр., быстро сжимаем газ и тем его нагреваем; очевидно, расши­ р я я газ в тех же пределах, мы его охладим, и, повидимому, этот процесс обратим. Однако, на самом деле это один из процессов лишь почти обратимых, ибо, как бы мы ни осуществляли такое расширение и сжатие газа, будет при этом стираться и нагреваться поршень и т. п. Энергия, затраченная на сжа­ тие, не восстановится целиком при расширении газа: ее часть, хотя и ма­ лая, уйдет для нас непроизводительно, мы ее собрать не можем, она затрачена, рассеяна, хотя закон сохранения энер­ гии и не нарушен. Чем менее это рас­ сеяние энергии, тем совершеннее об­ ратимость процесса, и с этой точки зрения смешение горячей воды с хо­ лодной есть пример совершенно необ­ ратимого процесса. Из полученной сме­ си воды некоторой средней температу­ ры мы не можем получить прежней горячей воды без затраты работы.Здесь энергия рассеялась, обесценилась для нас потому, что Т. высокой температу­ ры превратилась в Т. низкой. 1.000 мал. калорий при 100°С и 1.000 мал. калорий при 0° С, это—все те же 427 килограммометров энергии; первый закон термодинамики не делает ни­ какого различия между этими количе­ ствами Т. Однако, Т. при 100°С и при 0°С—не одно и то же, и в установле­ нии этого положения заключается вто­ рой закон термодинамики. Именно, два равные количества Т. неодинаковой температуры не равноценны для по­ лучения из них механической рабо­ ты. В самом деле, превращение Т. в ра­ боту осуществляется при помощи те­ пловых двигателей. В этих машинах Т., заставляя расширяться пар или газ, приводит в движение поршень, а это движение затем утилизируется. Так как пар или газ должен быть нагрет, то, очевидно, надо иметь тот или иной ис­ точник тепла („нагреватель*), из кото­ рого берется количество Т. Q. Но для непрерывной работы машина должна, совершив ряд изменений своих состоя­ ний, периодически возвращаться в на­ чальное состояние, т.-е. должна выпол­ нять известный цикл изменений (см. цикл Карно). Значит, если в определен­ ной стадии работы машины вещество нагревается, получая количество тепла