* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

497 Теплота. v 4D8 t других трудно сжижаемых газов. (О ! Как видим, изменение Mc и Ac с сжижении газов см. холодильные ма­ температурой очень велико. По ходу шины, XLV, ч. 2, 671 сл.). кривой ясно, что у твердых тел c стре­ мится к нулю при Т = о ). Вышеупо­ мянутые законы, таким образом, имеют силу лишь при достаточно высоких температурах, и у твердых тел это. так сказать, предельные законы; теоре­ тической величины для Ас не полу­ чается для свинца и при 3° С, хотя здесь 5,84 и близко к 6. У плавикового шпа­ та при 45°С Ac имеет еще значение 5,45 (это вещество имеет в молекуле 3 атома, и для него ЛГ = 78,1). Это свойство удельных Т. имеет очень большое значение. Дело в том, что ис­ ходя из основного предположения ки­ нетической теории вещества, что энер­ гия отдельных молекул может иметь всевозможные значения в пределах О В следующих таблицах показана за­ и бесконечности, мы неизбежно прихо­ висимость Mc от Т для водорода и дим к равномерному распределению зависимость Ac и Mc от Г для двух энергии по разным степеням свободы. твердых веществ (свинец, плавиковый А отсюда в свою очередь следует, что шпат). Черт, дает для плавикового шпа­ £„ заметно не меняется с температу­ та зависимость Ac от Т. рой. Таким образом, изменяемость c с температурой указывает на то, что Т А Б Л И Ц А I. распределение энергии по степеням Водород (Я). свободы неравномерно при низких t Г Мс даже и у идеальных газов. Согласно 2,98 33» современным воззрениям, это возможно 50« 5,01 80° 3,14 лишь при условии, что энергия моле­ 273» 4,84 кул не может иметь любых значений, ОК.. 600' 5 а должна всегда быть кратным числом ок. 1.Б00« 5,7 Ок. 2.300 6,25 некоторого минимального количества энергии, некоторой „порции", или как Т А Б Л И Ц А П. бы „атома" энергии, получившего на­ Свинеп (РЬ). звание кванта. Г Т Ас, Ас, Так же получается объяснение изме­ 4,8В 83,56 15,95 1,87 18,90 2,35 40,0 4,72 няемости г , и у двухатомных газов и 21,23 2,76 47,2 5,08 у твердых тел. В последнем случае 22,4 3,00 54,5 5,26 92,0 23,52 8,16 5,67 оказывается (теория Дебая), что при 5,81 273,3 25,53 3,50 очень низких температурах Е пропор­ 5.S4 80,21 4,06 278,0 ционально 7* а с стало быть, пропор­ Т А Б Л И Ц А Ш. ционально Р , что и согласно с наблю­ Плавиковый шпат (Са Ft). дениями. Вопрос этот тесно связан с объяснением явлений лучеиспускания Mc Mc 50,3 1,594 0,067 17,3 т. н. черного тела (см. излучение, XXI, 52,6 1,824 0,103 19,9 474 и след.), и кванты вошли в науку 55,1 2,029 0,137 21,5 57,4 2,258 0,187 23,5 впервые именно в теории этого луче­ 59,5 2,468 0,218 25,6 испускания {Планк, 1906). 66,5 8,306 0,276 27,6 v 1 9 v v v v v v 9 е т v v 29,1 34,0 36,8 87,5 89,8 42,0 45,2 *7,9 0,381 0,536 0,663 0,713 0,888 0,987 1,222 67,9 69,7 81,6 82,7 88,9 86,9 286,5 :«8,0 3,465 8,595 5,044 5,172 5,261 5,537 14,60 ') Многие ученые предполагают, что такое приближение С к нулю имеет место и у газов („вырождение" газов). Н о это явление должно сказаться л и т ь при самых нвзвпх темпера­ турах. в