* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
403 Теория относительности. 404 понятий, 2) специальный принцип от носительности и затем уже, наконец, перейдем 3) к Т. о. современной фи зики, или к так называемой общей Т. о. Относительность в классической ме ханике. Классическая механика пред полагает существование абсолютного пространства и абсолютного времени. В абсолютном пространстве имеет ме сто геометрия Эвклида. Абсолютное время понятие самостоятельное, не за висящее от пространственных пред ставлений. От абсолютного простран ства следует отличать относительные, которые движутся по отношению к нему. В относительных пространствах также имеет место геометрия Эвклида. Классическая механика пользуется понятием массы и понятием силы. И то и другое могут быть названы •абсолютными в том смысле, во-первых, что всякому телу или предельному по нятию его—материальной точке, можно приписать некоторое число—„массу" /я, всегда одно и то же, независимо от того, находимся ли мы в относитель ном, или в абсолютном пространстве; во-вторых, что силе мы также приписы ваем одну и ту же величину (некоторое число и направление) как в абсолют ном, так и в относительном простран стве. Так, например, если координат ные оси в относительном и абсолютном пространствах одинаково направлены, то слагаемые силы / в обоих простран ствах будут одинаковы. Это требование, предъявляемое к / и т, весьма, как мы увидим ниже, существенно. Относительность классической меха ники следует из основного ее закона <см. движение, XVIII, 41/42): mg=f . . . . (1), его, когда аналитическое выражение для g будет одинаково. Но& как легко видеть, будет одинаково только для пространств, которые двигаются друг относительно друга, и по отношению к абсолютному пространству прямо линейно и равномерно. Такие про¬ странства или связанные с ними си стемы координат классическая меха ника называет „инерциальными"; рав ноценность инерциальных систем по отношению к уравнению (1) составляет содержание классического принципа относительности, или принципа отно сительности Галилея-Ньютона. Если относительное пространство вращается по отношению к абсолют¬ ному, то выражение для g будет дру гое; поэтому, чтобы получить то же самое движение с помощью тех же уравнений, как и для абсолютного про¬ странства, надо к силе /, которая считается истипной, прибавить не¬ которую новую силу / ; как известно, для случая вращения это будет цен тробежная сила. Присутствие этой „кажущейся" силы / позволяет с точки зрения классической механики ука зать на опыте, вращается ли изучае мое относительное пространство до отношению к абсолютному, или нет; например, вращается л и земля вокруг оси, или нет. Абсолютное пространство, эфир и дви жение по отношению к нему. Таким образом, классическая механика позво ляет обнаружить вращение по отноше нию к абсолютному пространству и не позволяет обнаружить движения по ступательного и равномерного. Однако, существование абсолютного простран ства, несомненно, должно иметь само стоятельный физический смысл, и изу чение движения по отношению к нему должно было, поэтому, считаться весь ма важным вопросом физики. Если ме ханика, как таковая, не могла на него дать ответ, то можно было надеяться, что явления, непосредственно в круг ее рассмотрения не входящие, дадут нам этот ответ. Эту надежду поддер живало блестящее развитие, как с где g ускорение точки с массой т, а / приложенная к ней сила. Если мы положим, что оси координат в относи тельном н абсолютном пространствах одинаково направлены, и заметим, что —¥ в обоих пространствах / и m имеют одно и то же значение, то написанное уравнение тогда и только тогда при ведет к одному и тому же решению