* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
85 Спектральный анализ. 86 электронов катодного луча, ударяющих предел атома. Непрерывный спектр в антикатод, то все лучи группы К рассеянных (см. выше) рентгеновых появляются сразу. Это об'ясняется лучей получается при скоростях У тем, что при достижении У такой ве электронов, которые недостаточны, личины, при которой вырывается один чтобы вызвать лучи характеристиче из двух электронов слоя К, в имею ские. Этот спектр отнюдь не исчезает, щихся налицо атомах, число которых когда последние появляются, так что мы считаем огромным, начинается линейный спектр всегда выступает падение электронов от различных на фоне спектра непрерывного. Этот вышележащих уровней, вследствие последний имеет резкий край со сто чего и появляются сразу все лучи К. роны убывающих длин волн (справа). В слое L находятся три уровня Ь , L По мере увеличения скорости 7, дли и Ly, с увеличением скорости V сперва на волны К этого края передвигается выбрасывается электрон из уровня L дальше направо. Дуан и Гунт (Duane, (энергия наименьшая); требуется боль Hunt, 1916) нашли закон смещения шая энергия, чтобы выбросить элек этого края; он выражается формулой трон из слоя Ь и еще большая—из УК = Const. . . . . (32) слоя £ . Поэтому лучи L должны появляться последовательно тремя Происхождение непрерывного спектра и группами, если постепенно увеличи этот закон смещения края объясняются вать 7, что в действительности и на очень просто, если допустить, что при блюдается. В рентгеновых спектрах ударе электрона часть его энергии замечаются дублеты линий с одина теряется и переходит в одну кванту ковой разностью чисел колебаний v{, рентгенового луча- Тогда мы имеем они особенно тщательно изучены в равенство спектре лучей L . Их происхождение двоякое. Во-первых, в слое L нахо aeV =kv = ^ . . . (33) дятся два уровня энергии Ь и Х ; ясно, что если от какого-либо одного где с скорость света и « правильная из выше лежащих уровней А падают дробь. Так как « никаким условиям электроны на эти уровни, то полу не подвержена, то при данном У полу чаются две линии, для которых раз чаются всевозможные Л, которые и ность частот не зависит от исходного дают непрерывный спектр. Когда а = 1, уровня А{. Второго рода дублеты т.-е. вся энергия электрона превра получаются, когда от двух различных щается в кванту лучистой энергии, уровней А; и Ak одного и того же из мы получаем еУ— hc:X , т. е. УЬ =*hc:e слоев И, N, О и т. д. падают электроны Вставив численные значения h, с и е, на один и тот же уровень слоя 2/. получаем формулу (17). Выражая У Весьма важно, что не существует в киловольтах, имеем рентгенового спектра поглощения в 7(киловольт.) A ( . l ) = 12,345 - -(34), смысле закона Кирхгофа, т.-е. соот ветствующего спектру испускания. И а это и выражает закон смещения этот факт легко объясняется. Линия края (32). Все изложенное ясно пока спектра испускания А{В& получается зывает, как успешно спектральный при падении электрона от уровня Bk анализ ныне решает свою новую за на освободившееся место уровня А{. дачу: разъяснить механизм возникнове Когда через слой данного вещества ния всевозможных спектров и тех за проходят „белые" рентгеновыелучи, то кономерностей, которые в них наблю та же самая линия была бы поглощена даются при поднятии электрона от уровня А{ ЛИТЕРАТУРА. H.Kavser, .Handbuca d.Spektroк уровню B . Но такое поднятие не ekoplfe", 6 т., Leipzig, 1900—1912; Ннлье Бор, „Три строении атома-. возможно, так как слой В весь запол статьи о спектрах и und Spektralliniea", П., 1923; SommcrfelU, „Atumbau 4-е изд., нен, и в нем нет свободного места. 1924; Э. Рсзсрфорд, . С т р о е н и е а т о м а и искусств, элементов*, 1923; A. Fowter, Внешняя притекающая энергия может разложение line spektra", London, 1922; W. M. ^Report он Series of Hicl*, быть израсходована только на выбра ..Treatise on t h e a n a l y s i s of spektra",Cambridge, 1922; O'Cizc, „&eriengesetze d. сывание электрона до предела или за F. Paschcn B и.r l H., 1922 (табл.); Л. Pohl, „D. Liaienspektren", e ia Pliysik г 2 t ь 3 х 2 { m т w k