* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

81 Спектральный анализ. 82 расстояния между атомами, а это не образуются. Спектр же гелия пред­ должно влиять на частоту вибраций ставляет ясный переход к полосатым и на распределение электронных ор­ спектрам. Изучение полосатых спек­ бит Бьерум (Bierrum, 1912), Шварц- тров двуатомных газов дает возмож­ тильд (Schwarzschild, 1916) и др. раз­ ность определить расстояние г атомов вили теорию полосатых спектров, друг от друга и момент инерции К. Так, исходя из таких соображений. Подобно для MGI получилось г = 1,26.10 см., тому, как возможны лишь электронные К = 2,6.10 тр. см . Вопрос об энер­ орбиты, удовлетворяющие условию гии вращения молекул играет боль­ (18), так и угловые скорости © вра­ шую роль в учении о теплоемкости щения молекулы не все возможны, а газов и паров. Таким образом, откры­ только те, при которых момент коли­ лась глубокая, неожиданная связь чества движения вращающейся моле­ между такими, казалось бы, далекими кулы равен целому числу h: 2 где к друг от друга отделами физики, как постоянная Планка. Пусть К момент спектральный анализ и учение о тепло­ инерции, тогда емкости! С рентгеновым спектром но­ вая теория справилась гораздо пол­ Г — ^ '27), нее, чем со спектрами инфракрасны­ ми, видимыми и ультрафиолетовыми. где г = 1, 2, 3 и т. д. дает возможные Причина заключается в сравнительной •угловые скорости. Для ротационной простоте рентгенового спектра, ко торый (см. выше) один и тот же для энергии имеем всех элементов; меняется только его положение на общей шкале спектра лучистой энергии. Учение о механизме возникновения рентгеновых лучей ос­ Когда вращение скачком меняется от новано на следующем. Выше было ска­ &-той угловой скорости к i-той, то зано, что электроны, окружающие яд­ вышеприведенная формула дает ро атома, распадаются на слои К, L . М, N, О, Р Q, при чем число „гото­ вых" слоев тем больше, чем больше * ' = 8 ^ ^ ' порядковое число Z элемента. Ва­ если допустить, что момент инерции лентные электроны наружного слоя не изменился. При постоянном ink — могут двигаться по различным воз­ = г + 1 , г + 2, г + З. получаем ряд можным орбитам, при чем энергия ато­ линий, для которых частоты вида ма зависит от той орбиты, по которой v — а 4- Ьк , что соответствует форму­ движется валентный электрон. Эти ле, которую дал Деландр для полоса­ орбиты можно поэтому рассматри­ тых спектров. Линии (29) составляют вать, как поверхности уровня энергии так наз. ротационный спектр, который Оказывается, что и во внутренних, наблюдался некоторыми учеными в готовых электронных слоях суще­ далекой инфракрасной части (до ствуют вполне определенные поверх­ X = 100 f<), особенно для паров воды. ности уровня, при чем каждому уровню Изменение вибраций можно рассмо­ соответствует определенная энергия треть только для случая двуатомной атома. Число уровней в различных молекулы. Когда меняются одновре­ слоях следующее: менно и вращения и вибрации, то по­ . лучается ротационно-вибрационный по­ Слей . уровней , 1 3 5 7 5 3 ( ? ) f — 1-») Число лосатый спектр, сравнительно легко наблюдаемый в близкой инфракрасной Эти уровни обозначаются, в порядке (А равно нескольким или даже в возрастающей энергии, следующим об­ видимой части. Водород и гелий мо­ разом: слой К, уровень К; слой L, гут дать многолинейные сшктры. Их уровни L Lo, Б» слой М, уровни происхождение то же, что и в полоса­ М ilf , Ж , Ml, М^ слой JS\ уровни тых спектрах, но в водороде линии N , N .. . N{, слой О, уровни 0 , так сильно раздвинуты, что полосы 0 . . О ; слой Р , уровни Р , Р , Р . 3 i 0 2 i 2 ) ( 2 9 ) 2 Zt ЪУ 4 3 7 6 5 4 х 8 2 г