* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

67 Спектральный анализ. 68 рость света. Величина h размера энергии (или работы), помноженной на время. Ее численное значение 1х = 6,54.10" эрг.-сек. По теории Планка (ем. излучение) атомы погло­ щают и испускают лучистую энергию только целыми квантами. Теория отно­ сительности приводит к результату, что масса т движущегося тела зависит от его скорости v по формуле 27 Подставив e и h, н заменив v через с: я, где с скорость света, получаем о V(вольт.). А (А) = 12340 . . . (17) Таким образом, может быть найдена длина волны А рентгенового луча в онгстремах, если известна разность потенциалов между катодом и антика­ тодом в вольтах, т.-е. напряжение действующее в рентгеновой трубке. При сравнительно небольших скоро­ - (13), стях V (в вольтах!) электронов, полу­ чается непрерывный („белый", см. выше) спектр рентгеновых лучей. При опре­ деленных скоростях V появляются где т масса покоющегося тела, с ско­ части линейного спектра рентгеновых рость света. Эта формула имеет боль­ и притом сразу целые группы линий. шое значение в случае движения элек­ Чем меньше Я, тем меньше лучи тронов, скорость которых во многих Рентгена поглощаются при прохожде­ случаях соизмерима со скоростью с нии через материю. Лучи, мало погло­ света. Заряд е электрона н его масса щаемые, называются жесткими, более vi , по опытам Иилликена (MiLlikan), поглощаемые—мягкими. Лучи, обра­ равны зующие сплошной спектр, называются е — 4,774.lO—io эл.-стат. ед. = рассеянными, а лучи, дающие линейный = 1,592.10— эл.- магн. ед. спектр — характеристичными для дан­ ного элемента. Они появляются, если — = 5.307.10 эл.-ст. ед. = этот элемент входит в состав антика­ т (14) тода (напр., сплав) или в состав того = 1.769.10 эл.-ыагн. ед. вещества, которым антикатод покрыт. 1 т = —— массы атома водоГоворя просто о рентгеновом спектре 1840 какого-либо элемента, подразумевают рода. спектр характеристический. Особен Лучи Рентгена получаются при ударе ность этого спектра заключается в электронов катодного луча в антика­ следующем. Спектр в инфракрасной, тод. Если V разность потенциалов ка­ видимой, и ультрафиолетовых частях тода и антикатода, то скорость v имеет для каждого элемента свой осо­ электронов в момент удара опреде­ бый вид. Число спектральных линий, и относительная ляется формулой eV= - mv~, из кото¬ их расположение интенсивность весьма различны для рой получается, если не обращать различных йлементов. Все элементы внимания на (13), т.-е. принять т—т , имеют в известных, но весьма ши­ на основании (14) достаточно точно роких пределах совершенно одина­ ковые рентгеновы спектры., число, километр. v = 600 >IV.(15). относительное расположение и отно­ сек. сительная яркость линий не зави­ если V выражать в вольтах. Общепри­ сят от лучеиспускающего вещества. нято выражать скорость v электронов Поэтому можно вообще говорить о в вольтах. Когда электрон ударяется „рентгеновом спектре", о его структуре, не называя вещества, дающего этот в поверхность антикатода, то его энер­ спектр. Влияние этого вещества ска­ гия — т v = еТ превращается в одну зывается только на том положении кванту Ъ рентгенового луча. Таким которое вся совокупность спектраль­ ных линий занимает на общей спек­ образом, имеем тральной шкале лучистой энергии. mv* = eV= hv , . , (ig) Это значит, что длины волн рентге­ новых лучей зависят от лучеиспускаю0 0 20 17 0 7 0 0 2