* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
548 Свете. 544 mift сроке: „принципъ быстръйшаго является совпадете найденной такимъ прихода" (Ферма). Разсматривая ходъ образомъ величины съ указанымъ вы лучей, направление которыхъ совпа- ше непосредственнымъ измеретемъ даетъ съ перпендшсуляромъ къ волне, скоростей С. V j и V въ различныхъ мы прпдемъ къ построению фиг. 9а. средахъ, а следовательно, съ непосред Итакъ, основной законъ преломлетя ственнымъ измеретемъ величины^можетъ быть формулировать такъ: отНа этихъ двухъ законахъ отражения HonteHie синусовъ угловъ падения и преломления есть величина постоянная, и преломлетя основывается вся такъ при чемъ эта постоянная, называемая называемая геометрическая оптика. относительвымъ показателемъ прело- Первоначально геометрическая оптика развивалась безъ какихъ бы то ни мленш п , равняется отношенш = было представлешй о волнахъ; лучъ скоростей С. въ первой и во второй разсматривался какъ нечто абсолют среде. На фиг. 9Ь изобралсенъ ходъ ное, и это не мешало построить весь лучей при переходъ изъ среды, въ кома стройную теорш оптическихъ инторой Сдвигается медленнее, въ среду, струментовъ. Однако волнообразная теор$я, показывающая, что представление о луче возникло у насъ только благо даря тому, что волны С. очень малы сравнительно съ препятствиями, катя мы ставимъ на ихъ пути, и что пря молинейное распространеше С. есть только некоторое приближеше, а не что-нибудь абсолютное, позволило зна чительно расширить учете геометри ческой оптики, указать новые пути для усовершенствовать оптическихъ приборове и вместе съ темъ указать пределы, дальше которыхе мы не мо жемъ итти въ увеличении микроскопа и телескопа; пределы эти обусловлены самой волнообразной природой С. Разсмотримъ вкратце элементарную теорш Ф и г . 9Ь. оптическихъ инструментовъ. гд* онъ движется быстрее ( V , < V ) . Въ 4. Опттескге инструменты, а) Вогну этомъ случае уголе преломления боль тое зеркало. Представимъ себе, что на ше угла падешя; при некотороме угле, вогнутое зеркало радиуса R (фиг. 10) паназываемомъ предельнымъ, завися- даетъ волна, выходящая изъ точки S, щимъ отъ показателя преломлетя, лежащей на прямой (главной оптиче уголь преломлетя достигаетъ 90°, т. е. ской оси), соединяющей вершину зер преломленный лучъ стелется вдоль кала С. съ центромъ 0. Если бы зер поверхности раздела (см. 9Ь, 2). Такъ кала не было, то въ некоторый мо какъ sin 90 = 1, то предельный уголъ менте волна, выйдя изе S, распростра определяется услов1емъ sin а = п = нилась бы до I E . Но таке какъ зеркало не пускаетъ волну дальше 1С, волна = Если уголъ будетъ большепреотражается, и въ разсматриваемый дельнаго, то преломленнаго луча не моментъ отраженная волна успеете получится; падающий лучъ отражается пройти назадъ такой лее путь СН, ка отъ поверхности раздела—явлеше пол кой она прошла бы впередъ ЕС, если наго внутренняго отражешя. Показа- бы зеркала не было. Итакъ, Е С = СН; s тель преломлен5я можетъ быть изме- если мы сдвлаеме то же построеюе рене, если мы на опыте определимъ для всехъ частей зеркала, то получимъ углы а и И вставимъ эти величины для отраженной волны фронтъ I H , въ (3). Однимъ изъ очень важныхъ представляющий собой приблизительно подтверждений волнообразной теорш поверхность сферы съ радгусоме I S j = r , 2 12 2 13 t