* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

505 Р е н т г е н о в ы лучя. 506 ния соответствует в некотором смы­ сле определенной полосе поглощения. Впрочем, соответствие между спек­ трами поглощения и испускания Р. л. оказывается, при ближайшем исследо­ вании, более сложным; а именно, часто­ та линий каждой серии испускания оказывается равной разности между частотой границы соответствующей полосы поглощения и границ д р у г и х полое поглощения с меньшими часто­ тами. Так, напр., частота различных линий серии К равна разности между частотой границы полосы поглощения К и граничными частотами полос по­ глощения L , М, N и т. д. Эти особеаности характеристических рентгеновских спектров исчерпываю­ щим образом объясняются квантовой теорией их образования. С точки зре­ ния этой теории основной причиной испускания Р. л. какой-либо серии (на­ пример серии К) является вырывание одного из электронов из соответствую­ щей ей группы (в данном случае самой внутренней, К- группы). Остающееся свободное место занимается вскоре какпм-нибудь электроном одной из болое внешних групп. Перескакивая из своего места в одиом нз верхних этажей атома на освободившееся место в нижнем этаже, электрон теряет определенную энергию, которая испускается в виде характеристических Р. л. Частота по­ следних равна при этом,согласно основ­ ному закону Планка (см. X X I , 484/86), теряемой энергии, деленной на Планковскую постоянную. Что касается про­ цесса вырывания электронов из атома, то он может обусловливаться разными причинами,— или ударом первичного электрона, или же действием Р. л., испу­ скаемых каким-либо внешним источни­ ком. В первом случае необходимо, чтобы энергия ударяющего электрона была по крайней мере равна энергии, тре­ буемой для удаления данного связан­ ного электрона за пределы атома. Во втором случае вместо энергии первич­ ного электрона можно говорить об энер­ гии кванта первичных Р. л., измеряемой произведением частоты колебаний на Планковскую постоянную. В том слу­ чае, когда испускание характеристиче­ ских лучей происходит под влиянием электронной бомбардировки, каждая серия появляется лишь тогда, когда энергия первичных электронов превы­ шает энергию, необходимую для выры­ вания электрона из соответствующей группы. В случае, если это вырывание обусловливается другими (первичны­ ми) Р. л., частота их колебаний должна превысить частоту всех характеристи­ ческих лучей данной серии (см. спек­ тральный анализ, XL1, ч. 4, 82/86). Испу­ скание характеристических лучей под действием первичных Р. л. иной (более высокой) частоты, называется флуорес­ ценцией, а само характеристическое излучение называется часто в этом случае флуоресцирующим. То оостоятельство, что при поглощении первич­ ных лучей не получается линий погло­ щения, объясняется отсутствием сво­ бодных мест в верхних этажах атома. При таких условиях электрон из вну­ тренней группы должен быть удален за пределы атома, что сопровождается поглощением первичных Р. л.; испуска­ ние л;е вторичных или характеристи­ ческих лучей происходит, как указы­ валось вышо, путем замощения удален­ ного электрона одним из электронов какой-либо более внешней группы. Подобно тому как спектральный ана­ лиз в области видимых лучей явился мощным средством химического ана­ лиза, так же точно и рентгеновский анализ, анализ рентгеновских спектров, даот возможность судить о химической природе атомов, дающих этот спектр. В последнем случае связь между спек­ тром и химической природой еще проще, чем в случае видимых лучей, так как, в противоположность оптическому спек­ тру, рентгеновский спектр слагается и з сравнительно небольшого числа линий (в испускании) или полос (в поглоще­ нии). В последнее время рентгеновский анализ уже привел к открытию одного из элементов (гафния), остававшегося доселе неизвестным. Преимущество рентгеновского анализа, как метода химического исследования, перед обык­ новенным спектральным анализом з а ­ ключается еще в том, что в случае ви­ димых лучей линейчатый спектр полу­ чается лишь в газообразном состоянии исследуемых веществ, тогда как в слу­ чае Р. л. аггрсгатное состояние мате­ рии не играет никакой роли. Рентгенографическое иссл.дование ма­ терии. Явление отражения Р. л. кри­ сталлами открывает перед физикой две разные области исследования. Одна из них заключается в исследовании Р. л., о чем мы говорили выше; другая — в исследовании структуры самих кри­ сталлов. Зная длину волн Р. л., можно определить расстояние между различ­ ными системами зеркальных атомных плоскостой, на которые можно разло­ жить данный кристалл, и таким обра­ зом установить форму и размеры эле­ ментарной ячейки кристалл?- Для этого