* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
593 Р е н т г е н о в ы лучи. 504 Спектроскопия Р. л. Кристаллы явля ю т с я по отношению к Р. л. своего рода естественными диффракционными ре шетками. Это соответствие их д р у г д р у г у обусловливается, как уже упо миналось выше, приблизительным с о впадением длины волны Р. л. с м е ж д у атомными расстояниями в твердых те лах. Систематическое исследование спектра Р. л., и с п у с к а е м ы х различ ными антикатодами при различной анергии бомбардирующих их электро нов, привело к следующим результа там. Рентгеновское излучение (рис. 4) с о с т о и т , вообще говоря, из д в у х частей, а именно: из лучей всовозможных длин волн, вплоть д о некоторой предельной минимальной длины волны, опреде ляемой энергией катодных лучей и не зависящей от природы катода, и из ряда отдельных монохроматических лучей, или „линий", характерных для вощеетва антикатода. Л у ч и первого рода о б р а з у ю т так наз- непрерывное рентгеновское излучение, или непре рывный рентгеновский спектр. Это не прерывное излучение обусловливается непосредственно первичными электро нами, являясь результатом т о г о т о р м о жения, которое они и с п ы т ы в а ю т при своем внедрении в антикатод. Лучи второго рода называются характери стическими; они и с п у с к а ю т с я не п е р вичными электронами, но электронами, заключенными в атомах вещества, обра з у ю щ е г о антикатод (см. спектральный анализ, X L I , ч. 4, 68/70). С точки зрения классического п р е д ставления об электромагнитном и з л у чении, процесс испускания характери стических лучей можно было бы срав нить с процессом звучания с т р у н ы , приводимой в колебание исходящими извне толчками. Однако, именно к Р. л. классическое представление о свете оказывается наименее применимым, и горхздо более плодотворные р е з у л ь т а т ы дает применение к э т о м у п р о ц е с с у квантовых представлений о с в е т е (см. ниже). Характеристические лучи п о д разделяются на несколько серий; п з них наиболее жесткой называется с е рия К, следующие серии L , М, N и т. д. Как показал в 1914 г. Мозли ( C M . X L V I I I , прил. совр. деятели науки, 1 8 ) , макси мальная ч а с т о т а колебаний, которая встречается в спектре характеристи ческих лучей (им'-нноу одной и з линий серии К), систематически в о з р а с т а е т в ряду химических элементов, пример но, пропорционально квадрату атомно го воса. Более тщательное исследование этой зависимости показало, ч т о ч а с т о т а характеристических лучой определяет ся не весом атома, а т а к наз. номером его, т.-е. зарядом положительного ядра атома или числом обращающихся во круг его „ п л а н е т н ы х " электронов (см. X L I , ч. 4, €9). Как и з в е с т н о , электроны эти р а с п о л а г а ю т с я в о к р у г ядра в виде ряда отдельных групп или „этажей" (см. электронная теория и Х1Л,ч.4,70 сл.). Деление х а р а к т е р и с т и ч е с к и х Р. л. ва серии вполне с о о т в е т с т в у е т э т о м у деле нию внеядерных электронов на группы; именно, серия с о о т в е т с т в у е т внутрен ней электронной г р у п п е , ближайшей к атому, серия / . — с л е д у ю щ е й электрон ной группе, и т. д . У легких атомов число подобных г р у п п равно 2 - 3-м, а у более тяжелых о г о д о с т и г а е т б или 7-ми. В случае в и д и м ы х лучей линейчатый спектр и с п у с к а н и я н а б л ю д а е т с я толь ко у газов. У т в е р д ы х и жидких тел видимое излучение дает обычно сплош ной с п е к т р . Т о о б с т о я т е л ь с т в о , что в случае Р. л. л и н е й ч а т ы й спектр по лучается как в жидком, т а к и в твер дом состоянии, в ы т е к а е т и з внутрен него положения электронов, обусловлпрающих э т и л у ч и . Д л я э т и х внутрен них электронов в з а и м о д е й с т в и е между атомами не играет никакой роли. Далее, в с л у ч а е г а з о о б р а з н ы х тел наблюдается полное совпадение между спектрами испускания и спектрами по глощения в и д и м о г о с в е т а . Д р у г и м и сло вами, каяедый г а з в наибольшей сте пени поглощает т е с а м ы е лучи, которые при надлежащих у с л о в и я х им могут испускаться. Если, следовательно, про п у с к а т ь через холодный г а з видимые лучи, обладающие сплошным спектром, то в этом спектре появляются • емные линии, совпадающие с о спектральными линиями, к о т о р ы е испускались бы дан ным газом при надлежащих условиях (высокой т е м п е р а т у р или электронной бомбардировке). Иначе о б с т о и т дело в случае Р. л. При прохождении чероз данное тело Р. л. с непрерывным спек тром линий поглощения не наблю дается вовсе; в м е с т о них получаютея так наз. полосы поглощения, начинаю щиеся от определенных минимальных ч а с т о т и п р о д о л ж а ю щ и е с я непрерыв ным образом с постепенным уменьше нием интенсивности в с т о р о н у боль ших ч а с т о т (т.-е. более коротких волн). Таким образом, наиболее резко запе чатлевается край каждой п о л о с ы погло щения. Число подобных п о л о с поглоще ния совпадает с числом серий в спектре испускания с о о т в е т с т в у ю щ е г о элемен та, так что каждая серия и с п у с к а -