* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

59V Mк x л Н И К А. 681* тает* уровня воды в» сосуде. Торичелли допускает*, что водя поднялась бы аь точности до итого уровня, если бы можно было устранить все сопротаяденЫ, я отсюда выводить, что скорость вытеквютххь частиц* воды равняется той «ороси, накую получила бы оне, падая сь высоты уровня воды вь сосуде. Этотъ за ком» Тари­ ме >ли выряжается формулой » = у 2gh, где т—скорость вытекающихъ частиц*, h—вертикальное рал стоя ale меж­ XVI в., вь рукахъ Голландия Ствгица (1548—1620). Сто- ду отверстием» я свободной поверхностью падкости, вянь первым аримянвль Архимедовы положен1я кьопре- {—у скорей is тяжести.—Из до жев!е знаменитой .Гидроди­ д*л<-в1ю дяялея1я ЖИДКОСТИ на дво я сгввкн сосуда, в* намики* Данила, Берну для (1738) основано на о рнн овсе котором* она заключена, и кьтеор1п сообщающихся со­ сох ранен tx жняызгъ енлъ. Въ атом* сочнаек1н выведена, судов*; он* также открыл» т. вяз, tu&раетатичесuiй па' между прочим*, следующая весьма важная теорема: ееля радоне*: жидкость может* давить кя дво сосуда сь силой, под* д*йств!ем» тяжести происходит» установившееся течете жвдкостн, х еелн мы означай* буквой g усхово много рая» повышающей ея собственный вас*. Вь сочипенДяхъ Архимедам Сгеиоа ахс1оиык теоремы penle силы тяжести, буквой i—высоту рассматриваемо! Г, излагались ви* ислкоВ саван с* общими прняцноамн частицы жадности падь некоторым* постоянным* уроястатики. Галлией первый пытался устяноинть ату связь, немь, буквой р—гидродинамическое даилен1е в* раземанаследуя услон1я разновес! л жидкоетеВ в* сообщающихся трлваемой точке, бухвоВ р—плотность жидкости х бук­ сосудах* н xpyrle вопросы на основан 1н принципа иозмож.вой т—ея скорость, то для определеввоВ .лнн1н тока ныхъ пере**щея13; впрочем*, доказательствах* Галвлея (т. я. траектор1я частиц» младости) трехчлен* FX- -p/p+V» недостает* отрогоетн. Блл*е пр аваль ио был» применен* имеет* постоянно* зиачсн1е во всехъ точках». Отсюда к» Г. атот» пряяанпъ Паскалем*, которыВ, между про­ выясняется существе в иое разлвч1е между давлен1ем* чим*, воспользовался ям* для доказательства т. ваз. гидростата ческам*, которое ннолве определяется глу­ .закона Паскаля" (см. жидкости).—Весьма значитель­ биною, н гидродвяамичеекпгь, которое заяпентъ ewe ным* успехом* Г. обязана Клера, который впервые от* скорости: так* что если где-нибудь ва лмши тона, сталь выряжать ея законы еь помощью двффер*яц!аль- скорость течеШя ч нелика (исдедетвЮ сужев1я струн), выхь ypaaaeali (к* 1743 Г., в» сочинен 1и .Theorte de ta то гвхродянамвческсе даялеа!е здесь будетъ мало. Оно, Я go re de 1» Torre").—До Эйлера дав лев! e, действующее может» даже сделаться отрицатель нымъ, напр., когда, аа какую-нибудь часть мидкости, обыкновенно раасяатрх- жадное», текущая по трубе, • опадал въ суженное место, вялось, нянь яесь некотораго аядодящлгосл над* нею отстает» отъ стенок»; еедн аъ «томъ месте проделаем» жидка го столба. ЭВлер* вь мен у аре, появившемся кь отиерет!е, то сюда будетъ всасываться ноэдухь. На атом» 17S5 г., стал* раасматравать авале ale, кап силу, д*Встиуп- основано устройство гидродинамических» насосов*-— щую ва каждую частицу жидкости, вполне определяемую Впоеледстя!в Jlatpaxxi усмотрел*, что прх известных* координатами втой частицы (а. следовательно, одинаковую услоя1яхь coomoBienie, аналогичное теореме Беряудлн, яо все» вялрянлеяихь). При ряияов*с1а жидкости, раз­ имеет» место не только для определенной дявш токи, ность сил* дявлев1я, испытываемых* какою-нибудь части­ но сразу ддя всей жядкоств. Этим» объясняется, напр., цей с» двух» противоположных», друг* другу нераздель­ олекуюкЦй опыт»; если продувать воздух* черезъ труб­ ных* второй*, должая равняться внешне! силе, прило­ ку мимо ввеящаго поблизости легкаго шарика, то онъ женной к* частице по направлению, перпендикулярному качнется по ваправлеи1ю къ выдуваемой струйке, т. а хь ягам» сторонам*. Отсюда ЭВлер» получает» диффе­ в» ту сторону, где гидродинамическое давлея1е меньше. ренциальный уралхевЫ Г.—Оть итого способа отлаМетоды, помощью которыхъ получал» своя выводы чается способ* Ла*ранжа, который а» своей .Mecaniqoe Analytiqoa* (1788) нзлагхеть Г., как» часть общей Д. Бернуллн, страдали недостатком» общности х в* «атаки, неходя нзъ начала возможных» перемещен^ и некоторых» случаяхъ оказывались неверными. Строго нз* onperaxeHlx жядкостя, как» собрап1я частиц*, обла­ точным уравнения дяажен!я жидкостей в» дяфференпДдающих* свойством» еовершеняой удобоподаяжностн. Въ яльвоЙ форме былн даны нъ 1752 г. Даламбером*, ко­ настоящее время при азложев!н Г. б. ч. пользуются торый прямеквл» еиою общую динамическую теорему х» уравнения* раивовее!я жвдкостн, выведена инь Кле­ методом* ЭВдеря. ро, Во вь самой простой в общей форме дяфференШВаъ вопросов», разеиатрииаеиых* нъ Г., упомя­ альиыя у ранней 1я Г. были даяы ген! ал ьи им» матем анем* въ отдельности теор1ю равнозее!я пдадаюпшх* твконъ Эйлером*. Вь еавнев моста оть того, катеретел* х Teopin аращательваго даяжек1л жадности. Teopin су емся ли мы состоян!ем* въ одной к той же точка пхаиая1я вь новейшее время разрабатывали Дюпен», пространства, занятого жидкостью, иди же следим* за Даавдои*, Бувякоиск1й, СлудскИ н др. Здесь весьма состоя я 1*м* определевноЙ аядкой частицы, уркаяен1я большое практическое авачен1е (для мореплаван1я) Г. пишутся в* двухъ раз дачных» формах»; второй ва* имеет* вопрос» об» устойчивости плавающих* та л*. Въ а тих* вадов» часто наливают* Дагравжевымъ. После Общемъ можно сказать, что равиоаес1е плавающаго того как* установлены дяффереяа!альяыя уравнен 1я Г. тала является устоВчиаымъ, если пентр* тяжести т*ла, р*шсп1е яоех* ея авдач* (т. е. полное онрвл*доа1о прн отклоиеп!н последпяго, оказывается л рва щам* лихе обстоятельств» двяжев!я в дейе1и[я жидиоетн, дявжямо! т. наз. метацентра, т. е. точкв, въ которой вергхкальаяя хахнин-вябудь силами) сводится яообще къ иитегриXHHLH, проходящая черозъ центр* тяжести объем» жидко­ рова>!ю втахъ уравнений, применительно къ данным» сти, вытесняемой отклоненным* гидом*, встречается еъ частным»] ело в!ямъ; ио весьма частотакоеантегрироеан!* направления* вялы тяжести а* твл* прн его ряяаовес1я. бывает* гопражеяо съ больш кия трудностями. Из* вопро­ Жидкость, находящаяся в» равномерном» враща­ сов», которые частью удалось решать, назовем»: Teaeai* тельном» дааясен(к в прн втом-» не изменяющая свое В жидкооти нъ двух» измерен)*!* (т. я. талое, которое формы, можетъ быть разоматриваема, как* пояоющаяся, являете я одявяхоиынъ и о всех* плоскостях», перпенди­ вела приложить къ ея частника* центробежную салу, кулярных* кь н*хотороиу вапраялевио); распростране­ на оснонаяЛи теоремы Даламбера. Веля частицы вра­ на вода» {см.); дяямеа!а вахреВ (см. еихревия деижещающейся жидкости находятся только подъ деВств1ем» Я(А); двнмен1е твердаго тела, нмеющаго полости, наполвзавмняго притяжев!л по закону Ньютона, то жидкая пенныя жндкостью: дивжев1е твердых* тел* вь жвдкостн. масса можетъ примять различную форму: с плющен наго Вь направдеиш последил го вопроса очень интересны на­ вллнпсохдя BBHBteaiH, мало отличающагося отъ шара; следования норвежского математика Бьервяеся о пульочень сильно солющеввяго влдвпеовм араянн!я; трех- оирующяхъ телах* (см. притлжен1е). оснаго вллнпсояда двух* различных* ни до в*; наконец*, Упомянутыя выше икл*ховав1я относятся к* т. наа. ова можеть прввамат» некоторый цядвядрячеек1я н „идеальноВ" Трушенидяыя формы. Возникающая здесь задачи име­ внутревняго жвдкостн,—которая ве обнаруживала бы трея1я (вязкости). действи­ ют» большую ияжяоеть для сиред*лев1я фигур* небес­ тельной жидкости «та требован ieНх для одной не иы под­ вь ных» тел». Ивъ сирых» авторов* я* ато Я области ра­ ия етсл; возтому является надобностьточности ура иве. дополнить ботали Клеро, Яхобн; нэ» новых*—Пуанкаре, Джордж* н!я Г. ноиыми чденамв, зависящими отъ вязкости. Дарвин». Это впервые сделал* Ламе нъ 1827 т.. а загкмъ, и* II. Гидодкняамия.. Гидродинамикою нал. учен!* о более общей форме,—Сене-Венан\ в» 1843 г. диижвн1и жидкоотеЙ. Основателем* Г. можно назвать Тори­ III. Азродкиаммия, Аародняшмяхою вал. учеи!е о давчелли, который, наследуя истечея1е воды на» малаго от- ataxia газов*. А. пользуется тема же математическими в*рст1я в» сосуде, открылъ, что если вытекающей струе методами, что в гидродинамика: однако в» гадродянамаке дать нортавальяоо направлен!», то высота ея ночтк достя- обыкяовеяяо плотность дяяжущейся яадхоетн считается 1 , T определяет* положен1я равхоя*с1я пдаиаюпсгх* t i n , о4рыоыддып вращех1емъ x o i n t c u n е*чен1Й; o n раасмятриваят» случаи, когда етх т*л» могуп> остаяатъся в» наклоняем» поножен1я, когда ова должны держаться сго1мя, я когда, окв доджам о прокалываться яла выпрямляться. Эта книга принадлежать кь лучшим* памятникам* математнческяго генит Архимеда. Труды Архимед» по Г. кашля продолжеа1а только вь