* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

587 Кристаллическая структура. 588 додекаэдръ 14 вершияъ, изъ которыхъ иъ шести сходится по четыре, а въ восьми—по три грани. Первыя назы­ ваются тетрагональными, а вторыя тригональными. Первыя шесть вершинъ можно разсматрпиать какъ вер­ шины октаэдра, последшя восемь— какъ вершины куба. Ф а г . 1. Ф а т . 2. Если бы выполнили пространство такими телами я задались бы вопросомъ о расположены точекъ, напр., состовляющихъ ихъ центры, то получили бы пространственныя рпшетки: точки эти располагались бы на равномъ разстоянЫ на прямыхълишяхъ (конгруэнт­ ные ряды), а на плоскостяхъ вообще образовали бы систему равныхъ пароллелограмовъ (плоскихъ сптокъ)*). Къ такому представлешю о расположены частичекъ кристалла, разсматриваемыхъ какъ точки, подходили Зееберъ (1824), Делафоссъ (1843), но наиболее систематически ими занялись Франкенгеймъ (1835—1842) и Брав», въ сочине­ нш котораго „Мёmoire sur les systemes form6s par de points distribute regulierement sur tin plan ou dans i'espace" (1850) сд-вланъ ихъ пол­ ный выводъ. Необ­ Фаг. з. ходимость такого представлены вытекала не только иаъ анкона Гаюи (см. кристаллограф1я), ко­ торый безъ него был'ь бы непонятенъ, *) В п о о л * д е т а 1 л в ъ » I t e g u l a r e P l a n - п . RaomtheiliiBg** (1908) Федоровым* uo-авано, что, сохраняя upn в о л ь н о с т ь п р а с п о л о ж е н i n , э т и о а р а л л ш о э д ^ ы , к а с ъ я ч е й к а , и о г у т ъ б и т ь р а а в о о б р а л о о opifcnTti ро­ в н о й , в т а в д х ъ п р е д у с м а т р и в а е м ы ! * расводожеоЛй о к а а и т е т е я 754 пяя т р в в & р а л л е л о э д р о в ъ , 858 д л я т е т р а а а р а ы а л о в д р а в ъ , И17 д л я г е в с а п а р ь ы е л о е д р а в ъ • 288 д л я г е а т м а р а д д е д о в д р о я ъ . но и на основашй изучены физическихъ свойствъ, особенно свойствъ оптичеикпхе, законы коихъ раскрылись съ полною ясностью Френелемъ. Оказа­ лось, что свойства сохраняюсь заме­ чательное постоянство по прямьшъ линЫыъ любыхъ направлешй и изме­ няются съ изменешемъ этихъ напра­ влены въ вполне однородныхъ крнсталлахъ; при малейшемъ, можно сказать, самомъ ничтожномъ нарушены этой однородности, даже при простомъ сдавливанЫ кристалла проявление одно­ родности по одному направление пре­ кращается. Ничтожный повороте, т. е. выводъ частнцъ изъ параллельнаго положения, уже даетъ себя знать въ изменении распределены физическихъ свойствъ. Изъ этого представлены вытекаетъ "заключение о весьма неодннаковомъ структурномъ значены разныхъ, по¬ являющихся на кристалле граней, въ зависимости отъ плотности располо­ жены точекъ для данной грани. Этотъ выводъ получилъ полное подтвержде­ ние применешемъ статистическаго ме­ тода, а именно оказалось, что преобла­ дающее значеше при развиты формъ каждаго кристалла имеють т е грани, которымъ принадлежитъ наибольшая плотность. Физическая причина этому найдена въ наибольшей растворимости граней, такъ какъ граня более слабой растворимости при процессе кристал­ лизации зарастають (хотя и очень ме­ дленно; часто процессы тянутся меся­ цами). Такимъ образомъ была устано­ влена связь между структурою кри­ сталла и стати сти ческимъ значешемъ (частымъ проявлешемъ) каждой дон­ ной грани, и явилось возможнымъ уста­ новить (хотя только съ известною сте­ пенью вероятности) структуру каждого изучаемого кристалла. Структуры, соответственно пороллелоэдрамъ, названы гексаэдрическою (гексаэдре — кубъ), призматическою, додекаэдрнческою и октаэдрн ческою. Для призматической структуры распо­ ложение точекъ вполне ясно по взаим­ ному расположение выполняющнхъ про­ странство гексагонольныхъ призме. Кристаллы, удовлетворяющее этому условш, выделены въ особый тнпъ— гипогексагональный. Кристаллы трехъ