* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

470 Излучены). 480- ходиться лучистая энерпя, соответ­ ствующая черному И. температуры того гвла, къ которому прикасается дно цилиндра. Медленно поднимая поршень и дожидаясь установившегося состояния, мы получимъ большой объемъ, занятый лучистой энерпей той же плотности и соответствующей той же температуре тела Т. Закрывъ дно цилиндра заслонкой, непропускающей лучистой энергш, и опуская поршень, мы можемъ какъ угодно увеличить плотность запертой тамъ энергш и довести такимъ образомъ ее до плот­ ности, соответствующей более интен­ сивному обмену лучистой энергш т е ­ лами более высокой температуры. Приводя теперь дно цилиндра въ со­ прикосновение съ теломъ более высо­ кой температуры Т вынимая заслонку и опуская поршень еще дальше, мы можемъ перевести лучистую энергш, взятую у тела А съ температурой Т, телу В съ более высокой температу­ рой Т Термодинамика (см.), или ме­ ханическая теория тепла, показ ываеть, что нагреть тело высокой темпера­ туры за счетъ т е л а низкой можно, только затративъ известное количе­ ство работы,—это вытекаетъ изъ вто­ рого основного закона термодинамики. Отсюда два исхода: или мы долж­ ны признать, что второй законъ термодинамики неприложимъ къ явлешямъ из лучевая или что вь изложенномъ воображаемомъ опыте мы при опускании поршня и при сдав лив анш лучистой энергш подъ поршнемъ совершаемъ работу, т. е. лучистая энер­ гш—волны эеира—оказывали давлете на поршень. Разсуждая такимъ путемъ, Бартоли показалъ, что для того, чтобы согласить процессы И. со вторымъ закономъ термодинамики, необ­ ходимо допустить существование да­ вленая волнъ, несущихъ лучистую энергш, при чемь численно это давлеше, разсчитанное на кв. см. поршня, должно равняться плотности энергш, падающей на поршень. Такъ какъ въ пространстве подъ поршнемъ волны двигаются по всемъ направлешямъ, то при подсчете давления необходимо принять въ разсчетъ только ту часть ея, которая соответствуетъ волнамъ, па1( 1( дающимъ на поршень, какъ показывають вычислешя этой величины, */$ всей плотности энергш. Весьма любопытно, что давлешеволвъ, переносящихъ лучистую энер­ г ш , которое необходимо допустить, чтобы согласить явлеше И. со вторымъ принципомъ термодинамики, какъ разъ совпадаетъ съ темъ, что было выве­ дено независимымъ путемъ основателемъ электромагнитной теорш, Максуэллемъ. Классичесше опыты П. Н. Лебедева фактически подтвердили пред­ положения Максуэлля-Бартоли. Если мы примемъ существоваше давлешя на поршень и приложимъ къ указан­ ной системе—излучающее тело + цилиндръ съ лучистой энерпей—оба за­ кона термодинамики, то можно пока­ зать, какъ это сделалъ впервые Больцманъ, что плотность энергш „чернаго И. , соответствующего абсолютной тем­ пературе Т, пропорцдональна четвер­ той степени этой температуры, т. е. и U = aT* (4> Этотъ результать былъ найдень еще раньше эмпирически Стефаномъ и получилъ теперь назваше закона Стефана-Больцмана. Въ настоящее время законъ этотъ весьма тщательно проверенъ на опытахъ съ искусственнымъ чернымъ теломъ. Для этого дълаютъ вь закрытомъ со всехъ сторонъ ящике, который поддерживается при оп­ ределенной температуре, небольшое отверст1е, изъ котораго выпускаю тъ, сле­ довательно, „черное И." полости, ко­ личество выходящей энергш въ еди­ ницу времени, пропорщонально плот­ ности (4). Законъ Стефана-Больцмана, однако, не решаеть еще вопроса—въ немъ р е ч ь идетъ о полномъ И., и мы изъ него не можемъ извлечь решительно ничего относительно распределешя энергш между волнами различной длины. Дальнейшей шагь былъ сделанъ В. Виномъ. Если въ цилиндре съ зеркальными стенками сдавливать поршнемъ находящуюся тамъ лучи­ стую энергш, соответствующую опре­ деленной температуре, если, напри­ меръ, начать опускать поршень, то, благодаря уменьшению объема и со­ общению извне энергш, увеличивается