* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
477 Излучение. 478 -обще говоря, правильная дробь, пока зывающая, какая доля падающей энер г ш поглощается). Тогда на основанш (1) ИЛИ (2) Еь = е», т. е. такое абсо лютно черное тъло такъ же испускаетъ, какъ наша оболочка. Равенство (1) можно написать такъ: — = е& аъ что верно для любого тъла В: «Ъ «Ь! вЬ 4 а Еь (3), J Откуда слъдуетъ, что если твло В испускаетъ сильнее тела В то во столько же разъ оно должно сильнее поглощать, такъ какъ при одной и той же температуре оба отношешя 1 ( — и — равняются одной и той же величине е . Кирхгофу (1859) удалось показать, что сказанное верно не только для всего И., но и для любой длины волны X, выделенной изъ сплошного спектра: а Доказательство Кирхгофа и друпя позже предложенныя доказательства •его закона (4) были подвергнуты стро гой критике, и лишь въ самое недавнее гремя (1912) Гильберту удалось дать безупречное съ логической стороны доказательство этого закона. Такимъ образомъ, И. чернаго тела не зави ситъ отъ индивидуальныхъ свойствъ этого тела, и, следовательно, задача •сводится къ выясненш распределения .энергш въ спектре и зависимости какъ этого распределешя, такъ и полнаго И. отъ температуры, не принимая въ разсчетъ свойствъ вещества оболочки. Вся Teopifl „черного И.", какъ часто сокращенно обозначаютъ И. абсолютно чернаго тела, основана на изучеши указаннаго выше И. внутри замкнутой полости. Изъ сказаниаго ясно, что въ пространстве между оболочкой и т е ломъ В находится лучистая энерпя, разъ существуете потокъ ея отъ А къ В и наоборотъ. Следовательно, мы можемъ говорить о количестве энергш, •заключенной въ каждомъ кубическомъ «антиметре пространства, отделяющего А отъ В, или о плотности лучистой энергш, при чемъ эта плотность будеть темъ больше, чемъ интенсивнее бу дуть потоки энергш отъ А къ В и на оборотъ, что въ свою очередь обусло вливается температурой. Отсюда мы можемь говорить о „плотности* лу чистой энергш (при установившемся подвижномъ равновесш), находящей ся въ равновесш съ теломъ темпе¬ ратуры Т, и приписывать этому И. температуру Т того тела, съ кото рымъ эта лучистая энерпя находится въ равновесш. Такъ какъ вещество оболочки (см. выше) не играегь роли, то мы можемъ этой оболочке въ нашихъ разсуждешяхъ приписывать кашя угодно свойства и какую угодно форму: можемъ, напримеръ, предста вить ее себе въ виде цилиндра съ поршнемь, а стенки или поверхности поршня наделять какими угодно свой ствами; напримеръ, мы можемъ пред полагать, что поверхность поршня представляетъ собою идеальное зер кало, т. е. отражаетъ всю энергш, какая на нее падаете; разъ она ничего не поглощаетъ, то она и ничего не испускаетъ. Если тело В помещено въ оболочку А съ идеально отражаю щей внутренней поверхностью, то попрежнему Ев = аье». только е будеть означать не испускаемую зеркальной поверхностью энергш, такъ какъ вполне отражающее, т. е. не погло щающее тело, и не излучаеть, а лу чистую энергш, вышедшую изъ В и отраженную отъ А. Рано или поздно установится подвижное равновеые, когда тело В будеть посылать въ секунду столько энергш, сколько ея поглотится изъ отраженнаго отъ зер кальной стенки потока, а такъ какъ Еь и ч> то же самое, то и е» должно быть одинаково съ прежнимъ. Представимъ себе цилиндръ с ь поршнемъ; пусть внутренняя боковая по верхность этого цилиндра выложена идеальнымъ зеркаломъ, а также и обращенная внутрь поверхность порш ня; положимь далее, что дно ци линдра пропускаетъ свободно лучи стую энергш и можетъ быть приве дено въ соприкосновеше съ излучающимъ теломъ А какой угодно темпе ратуры Т. Тогда ясно, что въ про странстве подъ поршнемь будеть наа