* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
291 Жидкости. 292 piomma); осмотическое давлеше про коэффищентъ трешя не зависитъ отъ раствореннаго вещества (законъ На- формулою к = TtPTR*: 8QL. Для воды порционально абсолютной температуре материала трубки. На рис. 7 изобра(законъ Гсй-Люссака). Одинаковые объ женъ простой приборе, могушдй слу емы изотоннческихъ растворовъ со жить для определев1я величины к. держать при данной температуръ оди Капиллярная трубка ab оканчивается наковое число молекулъ, равное числу внизу более широкой частью be, а газовыхъ молекулъ, находящихся въ наверху расширешемъ к, отъ котораго томъ же объемъ, при техъ же давле- идете далее широкая трубка cd, Hin и температуръ (законъ Авогадро). суженная въ с. Къ концу d прикре Эти законы перестаютъ быть верными плена каучуковая трубка, снабженная для растворовъ електролитовъ (соли и зажнмомъ. Вся трубка ed находится кислоты). Планкъ и Арренщсъ объяс- внутри сосуда съ водою, температура няють эти отступления темъ, что которой определяется термометромъ Т. электролиты въ растворахъ отчасти Открывъ зажимъ, всасываютъ испыту диссощированы. — Когда различный емую Ж. въ трубку ed до точки, лежа части одной и той же Ж. обладаютъ щей несколько выше с, и затЪмъ неодинаковыми движениями, то между определяютъ время Т, въ течете ко слоями Ж. развивается внутреннее тораго вся Ж. вытекаете черезъ ка тренхе. Коэффищентъ к внутренняго пиллярную трубку. Кулонъ, Гельмтрешя, который еще называется вяз гольцъ, Маргулесъ и др. дали друпр костью данной Ж., определяется способы определения величины к. Спо формулою f = ksdv: dx, где s—поверх собъ Кулона основавъ на наблюдешн ность соприкосновения двухъ слоевъ поворотныхъ колебашй круглой метал Ж., dv—разность скоростей двухъ лической горизонтальной пластинки, слоевъ, разстояше которыхъ равно dx, вращающейся внутри Ж. Еслн за при чемъ dx перпендикулярно къ s; единицу длины, времени и массы при наконецъ, f — сила, замедляющая дви нять сантиметръ, секунду и граммъ, жете одного и ускоряющая движете то для ртутя к = 0,0158, для воды другого слоя. Обыкновенно прини- к = 0,0119. Съ повышешемъ темпера маютъ вязкость воды при 0 ° равною туры коэффищентъ к весьма быстро 100. Въ этомъ случат* к называется уменьшается. Такъ, для воды к при удтълъною вязкостью. Когда Ж. касается 70° въ 4 раза меньше, чЪмъ при 0°. неподвижная твердаго тЬла, и ско ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОЙ углекислоты прн 15° рость слоя Ж., непосредственно при въ 14,6 разъ меньше вязкости воды; легающая къ поверхности твердаго вязкость глицерина при 2,8° въ твла, не равна нулю, то между Ж. 2.500 разъ больше вязкости воды. Съ и твердымъ тъломъ появляется трение. увеличешемъ давлешя вязкость воды Сила f, действующая въ этомъ случае уменьшается, а вязкость васыщенвыхъ на разсматриваемый слой Ж., выра растворовъ поваренной соли и наша жается формулою f = csv, где в—по тыря въ воде увеличивается. Вязкость верхность соприкасашя слоя и у—его растворовъ иногда больше, иногда скорость. Величина с называется ко- меньше вязкости воды.—Движенге Ж. эффищентомъ внгъшняго тренгя Ж. разсматривается въ особомъ отделе Отиошеше к : с называется коэд^фи- механики, яаэываемомъ гидродинамикой. цгентомъ скольжешя. Коэффищентъ к Вместе съ гидростатикой (см. выше)она внутренняго трен1я определяется удоб составляеть такъ называемую гидроме нее всего по такъ называемому спо ханику. Когда Ж., подверженная силе собу капиллярныхъ трубокъ. Заста- тяжести, вращается около вертикаль вляютъ Ж. подъ определеннымъ да- ной оси, то ея поверхность перестаете влевпемъ Р протекать черезъ капил быть плоскою и дълается поверх лярную трубку, рад1усъ сечешя кото ностью параболоида вращения; всякая рой R и длина которой L. Если Q плоскость, проходящая черезъ ось враобъемъ Ж., протекшей черезъ трубку щенш, пересекаетъ ее по параболе. во время Т, то коэффищентъ к вну Особый интересъ представляеть вытренняго трешя Ж. определяется текаше Ж. нзъ малыхъ отверстий