* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

283 Жидкости. 284 чины нормального давлетя Р = К + ды оказывается около 10.000 атэдосферъ. Особый способъ опредьлеяш - f ~ ^ + j j ^ . где К нормальное давлеше К далъ Стефанъ (1886 г.). Суще­ ствуетъ множество способовъ опытдля плоской поверхности, 1^ и ра­ наго определены поверхностного на­ диусы кривизны двухъ главныхъ "нор- тяжешя в Ж. Одинъ изъ нихъ заклю­ мальныхъ сеченЫ поверхности Ж., счи­ чается въ измерены высоты h, на ко­ таемые положительными во-внутрь Ж.; торую Ж. поднимается въ вертикаль­ величина л называется поверхностнымъ ной тонкой (капиллярной) трубке, вста­ натяженгемъ; онаравна силе, действую­ вленной въ Ж., прн чемъ сгвнкп труб­ щей по касательной хъ поверхности ки смачиваются Ж. Въ этомъ случа-b « Ж. на единицу длины контура произ­ определяется изъ формулы '2« = r8h, вольной части этой поверхности. Гауссъ где г раддусъ поперечнаго, внутрен­ далъ несколько иное определение по­ н я я сеченЫ Ж. и в плотность Ж. верхностная натяжешя: она равна Другой способъ следующей: изъ вер­ той работе, которую необходимо за­ тикально поставленной трубки застатратить, чтобы увеличить поверхность вляютъ испытуемую Ж. медленно, по Ж. на единицу, напр., на 1 кв. см. каплямъ, вытекать. Взвешивають боль­ Существуетъ множество опытовъ, на шое число, напр. 100, вытекшнхъ ка­ которые можно смотреть, какъ на до­ пель и отсюда опредвляюгь тсъ р казательства существовашя поверх­ одной капли. Тогда р = 2г«, где г раностная натяжешя въ Ж. Если, Д1усъ горизонтальная сеченЫ капли напр., на поверхности ртути, налитой въ наиболее узкомъ ея месте, обра­ въ глубошй сосудъ, насыпать какой- зующемся передъ моментомъ отрыва нибудь порошокъ и затемъ погрузить капли; величина г меньше рад1уса по­ въ ртуть вертикальную толстую сте­ перечная сЪчетя трубки. Опыты по­ клянную палочку, то весь порошокъ казали, что съ поеышеюемъ темпера­ увлекается въ то углублеше, которое туры поверхностное натяжеше всехъ образуется в округь палочки, какъ Ж. уменьшается, и что вообще можно будто ртуть покрыта кожицей, не раз­ положить « = « (1 — fit), где « зна­ рывающейся при погружены палочки чеше л при 0°, и |S термический коэфвъ ртуть. Капля, висящая на нижнемъ фищентъ поверхностная натяжешя. конце вертикальной тонкой трубки, При критической температуре, когда содержащей Ж., имеетъ совершенно плотность Ж. делается равною плот­ ту же форму, какую принямаетъ тон­ ности ея насыщенного пора, полу­ кий каучуковый листъ, если на н е я чается « = 0. Когдо поверхность Ж. наливать воду, заставляющую его при­ увеличивается, то потребная для этоя нять форму мешочка. Стальную иглу работа (см. выше) производится но можно осторожно положить на поверх­ счетъ тепловой энергш сомой Ж. При ность воды. Поверхностное натяжеше увеличены поверхности на единицу воды уменьшается отъ прибавления исчезаетъ количество q теплоты, при спирта или эеира. Если опустить въ чемъ q = ATo p, где А термически! мыльную воду проволочный четырех- коэффнщентъ работы, Т абсолютная уголышкъ, то легко иа немъ получить температура; « и р определены выше. жидкую пленку. Если на эту пленку Когда поверхность воды увеличи­ осторожно положить маленькое колечко вается на 1 кв. см., то въ ней исче­ изъ смоченной нитки (рис. 3) и за­ заетъ одна миллионная малой калорш. темъ прорвать пленку внутри колечка, Если выражать я въ мгр. но мм., то то последнее принимаетъ форму кру­ для ртути at = 4 7 , для воды 7,7, для га подъ влЫтемъ действующая на спирта 2,3, для эеира 2,0, для хлоро­ н е я со всехъ сторонъ натяжешя. Нор­ форма 2,8, для сероуглерода3,3н т.д. мальное давлеше К для плоской по­ Величина з (MY)''" называется моле­ верхности определить весьма трудно. кулярной поверхностной энерггей Ж,; Допуская, что формула Фанъ-деръ-Валь- здесь М молекулярный весъ Ж. са (см. газы, XII, 313) приложиыа къ Ж., (папр., 18 для воды\ v ея удЪльный можно определить К, которое для во­ объемъ, т. е. объемъ ея весовой единиt t tt 0 0 0