* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

С потенциал которого E0 принят равным нулю. Представляет собой пористую платиновую пластину, покрытую слоем очень тонкого порошка платины (платиновой черни) для увеличения площади поверхности. Пластина погружена в раствор кислоты, концентрация катионов водорода Н+ в котором равна 1 моль/л и которая омываН2 ется газообразным водороPt дом Н2 под давлением 1 атм. (101—325 Па) при температуре H+ 25 °С. На стандартном водородном электроде протекает равноН2 весная окислительно-восстановительная реакция: 2H+ + 2e H2. Устройство стандартно- В озможными (виртуальными, пробными) перемещениями при этом называются бесконечно малые перемещения, совместимые со связями, но никак не соотносящиеся с действующими силами, а идеа л ь ны ми с в я зями называют такие связи, для которых сумма работ всех сил реакций связей на любом возможном перемещении системы равна нулю. В первую очередь под идеальными связями подразумеваются связи без трения. Для того чтобы определить го водородного электрода стандартный окислительновосстановительный потенциал металла, из электрода, изготовленного из этого металла, и стандартного водородного электрода собирают гальванический элемент. Разность потенциалов, которую покажет подключённый к этому элементу гальванометр, и будет определять нужный потенциал. СТАНДА´РТНЫЙ ОКИСЛИ´ТЕЛЬНО-ВОССТАНОВИ´ТЕЛЬНЫЙ ПОТЕНЦИА´Л, см. Окислительно-восстановительный потенциал. СТА´ТИКА, раздел механики, изучающий условия равновесия абсолютно твёрдых тел под действием сил. Является базовым элементом таких дисциплин, как сопротивление материалов, строительная механика и др., связанных со строительством и конструированием. Подразделяется на геометрическую и аналитическую статику. Гео м ет ри ч еск а я статика рассматривает систему сил 1, 2,…, действующих на абсолютно твёрдое тело, с целью приведения (по определённым правилам) этой системы к простейшему виду — напр., путём замены нескольких сил их равнодействующей (в тех случаях, когда это возможно, — подробнее об этом см. Равнодействующая системы сил). Условия равновесия системы получают, приравнивая нулю сумму всех сил и сумму моментов 01, 02,… всех сил, действующих на тело: где — радиус-векторы точек, к которым приложены силы. В проекциях на три оси прямоугольной декартовой системы координат эти уравнения дают систему из 3 + 3 = 6 уравнений, решение которых определяет равновесие тела. Аналитическая статика строится на основе принципа возможных перемещений, который формулируется следующим образом: для равновесия механической системы с идеальными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма работ δA всех приложенных к системе активных сил на любом возможном перемещении системы была равна нулю: ∑δA = 0. СТАТИСТИ´ЧЕСКАЯ ФИ´ЗИКА (статистическая механика), раздел физики, изучающий свойства макроскопических тел как систем из очень большого числа микрочастиц (молекул, атомов, электронов). По своему смыслу является микроскопической теорией, задача которой — выразить измеряемые макроскопические свойства через свойства исходных частиц и взаимодействия между ними. Ввиду невозможности точно описать механические движения всех частиц (число которых в одном моле порядка Авогадро постоянной NA = 6,022 · 1023) в статистической физике используются методы вероятностного, или статистического, описания, основанные на понятиях функции распределения частиц по тем или иным состояниям, средним значениям физ. величин и самопроизвольным (спонтанным) отклонениям от этих средних — т. н. флуктуациям. Количественной мерой хаотичности физ. системы является её энтропия, а также температура и внутренняя энергия. Одна из задач статистической физики — вывод соотношений и законов термодинамики, которые описываются тем точнее, чем больше число частиц в данной системе. Наличие статистических закономерностей проявляется в том, что поведение средних значений физ. величин в широких пределах не зависит от конкретных начальных условий (система «забывает» о них в ходе своей эволюции, сопровождающейся релаксацией). В состоянии термодинамического равновесия система характеризуется лишь такими общими величинами, как полная энергия и импульс, полное число частиц, полный заряд и масса и т. п.; соответственно система описывается равновесными функциями Гиббса распределений. Для сопоставления с термодинамикой формулы статистической физики подразумевают переход к т. н. термодинамическому пределу, когда число частиц в теле N и занимаемый ими объём V формально стремятся к бесконечности, а их отношение N/V (концентрация частиц) остаётся постоянным. Именно в этом пределе потенциалы термодинамические, определяемые с помощью распределений Гиббса, оказываются пропорциональными объёму (т. е. потенциал, напр., двух различных объёмов газа получается суммированием потенциала для каждого из этих объёмов). В основе практических применений статистической физики лежит тот факт, что физ. величины, характеризующие макроскопические тела, с большой точностью равны своим средним значениям. Однако это равенство является всего лишь приближённым, так что принципиальную роль играет наличие флуктуаций, т. е. отклонений от средних значений; оно доказывает статистическую природу законов (начал) термодинамики. Кроме того, флуктуации в статистической физике играют роль «шума», принципиально ограничивающего точность физ. 527