* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Н напряжённости и др. оптические характеристики (напр., показатель преломления n, коэффициент поглощения). Напр., интенсивное монохроматическое излучение лазера на неодимовом стекле (λ = 1,06 мкм), проходя через оптически прозрачный кристалл ниобата бария, преобразуется во вторую гармонику с λ = 0,53 мкм. Удвоение частоты наблюдается для излучения др. лазеров видимого и инфракрасного диапазонов. В ряде кристаллов и жидкостей зарегистрированы и более высокие гармоники — вплоть до девятой. Появление оптических гармоник используется в оптических умножителях частоты, которые обычно используются для преобразования излучения длинноволновых лазеров в излучение коротковолновых диапазонов. Остаток вспышки сверхновой IC 443 представляет собой расширяющуюся газовую туманность, в которой находится нейтронная звезда секунду) и появлением мощного магнитного поля (до 1014 Гс), отчего она становится источником пульсирующего радиоизлучения (радиопульсаром). Позже были открыты и рентгеновские пульсары, излучающие за счёт аккреции (падения) газа с нормальной звезды на поверхность нейтронной звезды, движущейся рядом с ней в двойной системе. Вращение нейтронной звезды с сильным магнитным полем модулирует поток падающего на неё газа, создавая переменность излучения. Удвоение частоты света в кристалле ниобата натрия Ba2NaNb5O5. Зелёный цвет — натуральный цвет излучения второй гармоники; невидимое глазом инфракрасное излучение неодимового лазера регистрируется на специально сенсибилизированной цветной плёнке как красное НЕЛИНЕ´ЙНАЯ О´ПТИКА, раздел оптики, в котором исследуется совокупность оптических явлений, наблюдающихся при взаимодействии интенсивных световых полей с веществом. Активное развитие этой дисциплины началось после создания лазеров — чрезвычайно мощных источников оптического излучения, способных менять оптические характеристики среды. Напр., поляризация света становится нелинейной функцией напряжённости электрического поля световой волны. Для величин напряжённости поля E, много меньших напряжённости поля внутри атома Ea (условие, справедливое даже для очень мощного лазерного излучения), величину поляризации Р можно записать в виде ряда по степеням E: Р = aЕ + bЕ 2 + cЕ 3 + …, где b, с — коэффициенты, называемые н е л и н е й н ы м и в о с п р и и м ч и в о с т я м и с р е д ы. Если на поверхность среды падает монохроматическая световая волна Е = Аcos(ωt — kx), где А — амплитуда, ω — круговая частота, k — волновое число, х — координата точки вдоль направления распространения волны, t — время, то поляризация среды наряду с линейным членом Рл = aAcos(ωt — kx) содержит ещё и нелинейный член второго порядка: Др. важным нелинейным эффектом является самофокусировка, которая заключается в том, что при достаточно большой мощности светового пучка вместо обычной дифракционной картины наблюдается самосжатие пучка. При распространении мощных лазерных импульсов оно иногда приобретает характер «самосхлопывания», что может вызвать световой пробой, фазовые переходы и др. изменения состояния вещества. Эффект самофокусировки связан с нелинейным изменением показателя преломления в области, занятой пуч- который описывает поляризацию, изменяющуюся с частотой 2ω, т. е. генерацию второй о п т иче с к ой г а рмон и к и. Помимо второй, возможны также третьи гармоники и т. д. Подобным же образом нелинейно зависят от Изменение хода лучей и самофокусировка света в среде с показателем преломления, зависящим от интенсивности света; стрелками показан ход лучей; пунктир — поверхности постоянной фазы; сплошная линия — распределение интенсивности света 376