* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Л получают действием цитромицетов (специальных микроорганизмов) на мальтозу. Лимонная кислота используется при приготовлении искусственных фруктовых напитков, а также для крашения тканей. В медицине при малокровии и при отравлении щелочами используют соль лимонной кислоты — цитрат железа. Лимонная кислота в изобилии содержится в таких продуктах, как цитрусовые ЛИНЕ´ЙНЫЕ УСКОРИ´ТЕЛИ, ускорители заряженных частиц, в которых траектории частиц близки к прямым линиям. Линейные ускорители подразделяются на ускорители прямого действия и собственно линейные ускорители. Ускорителем прямого действия является электростатический генератор (генератор Ван де Граафа), где частицы ускоряются непосредственно за счёт одно- или двукратного (в тандемах) прохождения огромной разности потенциалов, достигающей 20 МэВ. Однако такие ускорители не обеспечивают энергию частиц больше 40—50 МэВ для протонов, и для достижения бо´льших энергий используют собственно линейные ускорители (рис.). В них частица ускоряется многократно, проходя сквозь ряд цилиндрических трубок, присоединённых к электрическому генератору высокой частоты (используют радиочастотные генераторы). Пучок частиц движется вдоль оси трубок. Внутри каждой трубки электрическое поле равно нулю. Соседние трубки имеют противоположную полярность, и ускорительное поле находится в зазорах между трубками. Частота генератора и размеры трубок подбираются так, чтобы сгусток ускоряемых частиц подходил к очередному зазору в тот момент, когда полярность трубок меняется на противоположную. В линейных ускорителях частицы могут ускоряться также электромагнитной волной, распространяющейся внутри цилиндрических полостей (ускорители бегущей волны). Линейные ускорители больших энергий строят в основном для электронов, т. к. в циклических ускорителях разгон электронов при энергиях выше нескольких гигаэлектронвольт крайне затрудняется потерями на синхротронное излучение. ЛИНЕ´ЙЧАТЫЕ СПЕ´КТРЫ, спектры оптические, состоящие из отдельных спектральных линий. Типичны для свободных атомов, образуются при квантовых переходах возбуждённого атома. Могут быть как спектрами испускания (в земных условиях — нагретые разреженные газы), представляя собой набор ярких линий, так и спектрами поглощения (тёмные линии на фоне непрерывного спектра). В первом случае возбуждённые (напр., нагретые) атомы испускают фотоны строго определённых частот, возвращаясь в своё основное состояние. Во втором случае линейчатый спектр образуется при поглощении атомами световых квантов — фотонов. А поскольку внутренняя энергия атома может принимать только строго определённые значения, то при возбуждении, связанном с поглощением фотонов, атомы захватывают из непрерывного спектра фотоны строго определённых длин волн. ЛИ´НЗА в оптике, прозрачное тело, ограниченное выпуклыми или вогнутыми поверхностями (одна из поверхностей может быть плоской) и преобразующее форму светового пучка. Прямая, проходящая через цен- 1 Линзы: 1 — выпуклые; 2 — вогнутые 2 тры выпуклых (вогнутых) поверхностей линзы, называется главной оптической осью. Точка пересечения главной оптической оси с центром линзы называется оптическим центром. Линзы могут быть собирающими (положительными) и рассеивающими (отрицательными). Собирающие линзы преобразуют параллельный пучок световых лучей в сходящийся, а рассеивающие — в расходящийся (см. рис.). Сходящиеся лучи образуют действительное изображение, расходящиеся — мнимое. 1 2 Инжектор Схема простейшего линейного ускорителя f f Для достижения больших энергий линейные ускорители строят большой длины. Наибольший линейный ускоритель в Стэнфорде (США) имеет длину ок. 3 км и ускоряет электроны и позитроны до энергии 50 ГэВ. Для достижения такой энергии частицы испытывают ок. 80 000 актов ускорения. Этот ускоритель работает в режиме коллайдера, когда пучок электронов с энергией 50 ГэВ сталкивается с встречным пучком позитронов такой же энергии. Фокусы собирающей (1) и рассеивающей (2) линз В оптике при решении задач зачастую пользуются идеализированной моделью т онкой л и нзы, т. е. линзы, толщина которой пренебрежимо мала по сравнению с радиусами кривизны её поверхности и расстоянием предмета от линзы. Для неё справедлива формула тонкой линзы, связывающая её радиусы кривизны R1 и R2, расстояние от 313