* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Д вектор напряжённости имеет направление, противоположное электрическому моменту диполя (см. рис.). 1 A R +Q r lO α α α 2 + — –Q X Электрическое поле диполя Действие внешнего электрического поля на диполь пропорционально дипольному моменту . Однородное внешнее электрическое поле создаёт вращающий момент M = pEsinα, где α — угол между и (рис., а). Этот момент сил стремится повернуть диполь так, чтобы его дипольный момент был направлен по полю. В неоднородном электрическом поле на диполь, кроме вращающего момента, действует также сила, стремящаяся втянуть диполь в область более сильного поля (рис., б). лениях, неодинакова: вдоль оси колебаний излучение отсутствует, в перпендикулярном к оси направлении — максимально; для промежуточных направлений оно пропорционально sin2θ, где θ — угол, отсчитываемый от оси колебаний. Реальные излучатели, как правило, включают множество зарядов. Точный учёт всех деталей движения каждого из них при исследовании излучения излишен, т. к. детали распределения зарядов в излучателе вдали от него сказываются слабо. Это позволяет заменить истинное распределение зарядов приближённым. В первом приближении положительные и отрицательные заряды излучающей системы «стягиваются» к центрам своего распределения. Для электронейтральной системы это означает замену её электрическим диполем. Если у системы дипольное излучение отсутствует (напр., из-за равенства нулю дипольного момента), то необходимо учитывать следующее приближение, в котором система зарядов рассматривается как квадруполь (квадрат, в вершинах которого находятся заряды; их сумма по-прежнему равна нулю) и т. д. — причём в каждом последующем приближении интенсивность излучения уменьшается. ДИПО´ЛЬНЫЙ МОМЕ´НТ э л е к т р и ч е с к и й , , величина, характеризующая электрические свойства системы заряженных частиц. Определение дипольного момента единичного диполя см. в статье Диполь электрический. Дипольный момент электрически нейтральной системы, состоящей из n заряженных частиц, равен: , +e +F –e –F а α E где qi — заряд i-той частицы, i — её радиус-вектор. Дипольный момент не зависит от выбора начала координат и определяется взаимным расположением и величинами зарядов в системе. ДИРА´К (Dirac) Поль Адриен Морис (1902—1984), англ. физик, один из основателей квантовой механики, иностранный член-корреспондент АН СССР (1931). Разработал квантовую статистику (Ферми—Дирака статистика), релятивистскую теорию движения электрона (уравнение Дирака, 1928), предсказавшую существование позитрона, а также аннигиляцию и рождение пар. Предложил метод вторичного квантования; заложил основы квантовой электродинамики и квантовой теории гравитации. Нобелевская премия (1933, совместно с Э. Шредингером). F2 –e +e F1 E б Электрический диполь в однородном (а) и неоднородном (б) электрическом поле ДИПО´ЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕ´НИЕ, излучение электромагнитных волн, обусловленное изменением во времени электрического дипольного момента излучающей системы. Простейшей системой, которая может быть источником излучения, является диполь электрический с переменным моментом: два связанных колеблющихся заряда равной величины. Излучение колеблющегося диполя неизотропно, т. е. энергия, испускаемая им в различных направ- ДИСАХАРИ´ДЫ, полимерные углеводы, содержащие два моносахаридных остатка, соединённых гликозидными связями. Важнейшие представители — сахароза (сахар), лактоза и мальтоза. Получают частичным гидролизом из высших полисахаридов. ДИСПЕ´РСИЯ ВОЛН, зависимость фазовой скорости vф гармонической волны (см. Гармонические колебания) от её циклической частоты ω. Если в некотором интервале длин волн такая зависимость отсутствует, то в этом интервале отсутствует и дисперсия. Напр., электромагнитные волны в вакууме распространяются без дисперсии. 180