* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Б ор иент а ци о н но е, т. е. упорядочение ориентации частиц. Характерно для жидких кристаллов; м агни т но е, т. е. упорядочение в ориентации магнитных моментов. Характерно для сильно намагниченных веществ (см. Магнитное упорядочение). БОЗО´НЫ, элементарные частицы, атомные ядра, атомы, обладающие нулевым или целым спином (0 , 1 , 2 , …), напр. фотон, все мезоны, ядро 4Не и др. Название частиц происходит от фамилии инд. физика Ш. Бозе — одного из создателей квантовой статистики (см. Бозе—Эйнштейна статистика). Согласно этой статистике, в определённом квантовом состоянии (состоянии с определённым набором квантовых числе) может находиться произвольно большое число бозонов данного типа. Именно поэтому в принципе возможно существование лазера — когерентного источника фотонов большой интенсивности, которые являются бозонами. БЛОК в м е х а н и к е, см. Простые механизмы. БОГОЛЮ ´ Б ОВ Николай Николаевич (1909—1992), росс. математик и физик-теоретик, основатель крупнейшей отечественной школы теоретической физики, академик РАН (1853) и АН Украины (1948); директор Объединённого института ядерных исследований в Дубне и Математического института АН СССР. Автор фундаментальных трудов по нелинейной механике, статистической физике (создал Н. Н. Боголюбов микроскопическую теорию сверхтекучести и сверхпроводимости независимо от других), квантовой теории поля (дисперсионные соотношения). Участвовал в отечественном ядерном проекте. БОЙЛЬ (Boyle) Роберт (1627—1691), англ. химик и физик, один из основоположников современной химии. В 1676 г. установил зависимость объёма одной и той же массы воздуха от давления при неизменной температуре (см. Бойля—Мариотта закон). БО´ЙЛЯ—МАРИО´ТТА ЗАКО´Н, один из газовых законов, описывающий изотермический процесс. Согласно этому закону, произведение объёма данной массы газа V на его давление p постоянно при постоянной температуре T: pV = const (уравнение изотермы — гипербола на БО´ЗЕ–ЭЙНШТЕ´ЙНА СТАТИ´СТИКА, квантовая статистика для систем тождественных частиц с нулевым или целочисленным спином s (в единицах постоянной Планка ). Это, напр., фотоны и др. частицы с подобными свойствами, называемые бозонами. Введена в 1924 г. инд. физиком Ш. Бозе для фотонов и обобщена А. Эйнштейном применительно к молекулам идеального газа. Характерная особенность статистики Бозе—Эйнштейна состоит в том, что для бозонов не выполняется Паули принцип запрета, так что в одном и том же квантовом состоянии может находиться любое их число. Для идеального бозе-газа (т. е. газа, состоящего из бозонов) в случае теплового равновесия при температуре Т среднее число частиц ni в квантовом состоянии i определяется функцией распределения Бозе—Эйнштейна: ni = {exp[(Ei — µ / kT] — 1)}–1, где k — Больцмана постоянная, Ei — энергия частиц в состоянии i (для частиц с импульсом p и массой m — равная p2 /2m), µ — химический потенциал, определяющий, насколько изменяются потенциалы термодинамические системы при изменении числа составляющих её частиц. Для бозе-газа µ < 0. При малых числах заполнения квантовых состояний ni, которые реализуются при малых плотностях и высоких температурах, квантовомеханические эффекты роли не играют и распределение Бозе—Эйнштейна переходит в Больцмана распределение. При T < T0 газ становится вырожденным. Важными применениями статистики Бозе—Эйнштейна являются теория равновесного теплового излучения и Планка закон излучения (при выводе которого фотоны рассматриваются как «фотонный газ»), а также теория теплоёмкости твёрдых тел, объясняющая её аномалии при очень низких температурах. V Т2 Т1 p Зависимость объёма V постоянной массы газа от давления p при температурах T1 < T2 плоскости переменных давление—объём). Открыт независимо Р. Бойлем в 1662 г. и франц. физиком Э. Мариоттом в 1676 г. Строго применим только для идеального газа, практически выполняется и для реальных газов при не слишком низких температурах и не очень высоких плотностях. Является следствием Клапейрона уравнения. БОЛО´МЕТР, тепловой неселективный приёмник излучения, основанный на изменении электрического сопротивления термочувствительного элемента из металла, полупроводника или диэлектрика при его нагревании вследствие поглощения измеряемого потока излучения. Предназначен для измерения мощности излучения, а в сочетании со спектральным прибором — для определения спектрального состава излучения, используется в ИК-области спектра. Термочувствительный элемент металлического болометра представляет собой слой толщиной 0,1—1 мкм металла (свинец, никель, серебро, висмут), поверхность которого покрыта слоем черни для улучшения поглощения. В полупроводниковых болометрах используют 79