* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

845 ФИЗИКА И ТЕХНОЛОГИЯ ТРЕНИЯ В МАШИНАХ 846 грамму движения центра шипа при увеличении числа оборотов (фиг. 12). Предполагается, что нагрузка действует по линии 00 и из точки О проведены лучи, дающие положение линии центров; согласно диаграмме на них отложены величины эксцентриситетов в значительно из­ вращенном масштабе. Т. о. можно представить движение шипа по следующей схеме: в покое центр шипа занимает самое нижнее положение на линии нагрузки и экс­ центриситет имеет макси­ сб/мин мум Хх = 1. При вращении (здесь по стрелке часов) п=800 смазка увлекает шип, и центр его сначала прибли­ /600 жается к горизонтальной линии (если линию нагруз­ гаю ки считать за вертикаль). Эта часть пути центра ши­ па не показана на чертеже, 3200 т. к . соответственных опы­ тов не имеется. При даль­ нейшем увеличении скоро­ 4000 сти вращения (начальное п = 800 об.) центр шипа дви0 я^ется по нек-рой кривой, Ф и г . 12. постепенно приближаясь к центру подшипника, и при скорости бесконечно большой оба центра должны совпадать. Т. о. при увеличении скорости вращения постепенно уменьшается эксцентриситет, увеличивается х и распределение нагрузки становится все рав­ номернее. О движений центра шипа высказыва­ лись различные произвольные предположения, напр., что центр шипа из положения покоя по­ степенно при увеличении скорости стремится к центру подшипника, идя по дуге полуокруж­ ности в сторону вращения. В опытах Кингс­ бюри мы этого не видим. Во всяком случае ги­ потеза о движении по полуокружности вверх к центру подшипника дает к а к следствие, что линия центров при увеличении скорости при­ ближается к горизонтали, между тем опыты Кингсбюри дают как-раз обратное. Но за недо­ статком надлежащих опытов с масляной смаз­ кой вопрос пока не имеет решения. Можно толь­ ко предполагать по аналогии с воздушной смаз­ кой, что при выходе центра шипа из состояния покоя трение до достижения известной скоро­ сти является смешанным, т. е. отчасти сухим, отчасти со смазкой. К этому состоянию гидродинамич. теория прилоя«ена быть не может и следовательно необходимы тщательные опыты для характеристики этого состояния. Перейдем теперь к определению по теории момента пары, препятствующей вращению ши­ па. Момент пары, стремящейся повернуть под­ шипник, будет х J'sin 2£ dd = 0, и остаются интегралы J*cos £ dB о 2я о и J cos2£d0. Ho dd _ J c o s £ d 0 = J Г -x l d z a о / г*, + 1 dz _ P ( * ! - ! ) <*z^ z)Yl-z* J Yl-z « (Xx + ьтельно и следовательно J ^sT+-x- 'J 1 2я г* scjcose+i d0==2 o _ Й П 0 я +i С xicose + i d0 д - о С X l d ™Ie+x7 -~J i / 7 V t ~ o - 2 f j ± ^ I ^ ^ X x J (XX + Z)YL-Z* + 1 + + У*^'[ = У Хх+11+г 2л(хх~Ух1^1). Так же f cos 2 1 dO = J ( l - 2 sin £) dB = 2 о о 2л - ~ Я 2я = 2 я - i) j 0 . ' + a {C0S Q )2 +XL | 0 совв + з с " ^ X l L ) cose cm J cose + х 2я г 2я = 2 я + 2(.х*-1) J +1 = 2я+4(ж«-1) F— cosede COS0 + Xj zdz + z) / l - z * + 1 • Я + + 4 ( z - l ) [ Г -Л=~Хх Г 2 ^ - - 1 = = 2 я + 4 я Ух\ - 1 2л (YxJ^I-Хх). Т. о. в общем BHfleJ 2 цо>хГ\ так: \(-2А ь dB представится ch 7 + 4A sh ) h 6 Vo J o + 4 ccsSdB- 2л М = | * 2/ла>х г* d0 - Ре о 0 2л sin B lt - 2 A6 sh cr J cos о 2£ de л (А ъ - где Р—нагрузка на шип и е —эксцентриси­ тет; равная ей и противоположная пара явля­ ется парой сопротивления. При вычислении интеграла нужно принять во внимание, что 0 — A -sh a - Ai sh r ^ j ; 6 подставляя значение А через А и А , получим:. А й 6 £я /(- 2J 5 ;ы j sin £ dd = 0. Это можем видеть непосредст0 ch 2л тц + 4 Л sh j cos § dB у венно, разделив окружность на четыре квад­ ранта и приняв во внимание, что первый и чет­ вертый квадранты, равно к а к второй и третий, взаимно уничтожаются. Точно так же и - 2 Ав sh t cr J cos о 2£ dB + 4 я [JL ch ?h — 6 2 - A (sh * + 2 ch 0 ch T? sh r ^ ) ] j - , x