* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ФИЗИКА И ТЕХНОЛОГИЯ ТРЕНИЯ В МАШИНАХ 820 являются сложными сооружениями (см. Луче­ вая антенна, Радиосеть), к-рые невозможно не­ посредственно связать с передатчиком (прием­ ником), располагаемым поэтому в нескольких десятках, далее сотнях м от антенн. Основное требование, предъявляемое к Ф.,—минималь­ ные в них потери. Схемы включения нагрузки (антенны) в Ф. и методы связи Ф. с передат­ чиком [ ] должны учитывать подбор парамет­ ров связей т. о., чтобы сделать идентичной характеристику Ф. с входным сопротивлением. Фидерные потери и кпд фидерных линий рас­ считываются по следующим ф-лам: 1) отноше­ ние потерь (на расстоянии ж от антенны) к по­ лезной мощности s = 2Вх, причем через /3 обозначен коэф. затухания, легко определя­ емый ур-ием: 6-дХ(д получается измерением); 2) кпд rj = ; 3) величина потерь в % мощ­ ности передатчика г 1 s Ар _ ю о s Р ~~ i + s' Конструктивно Ф. устраивают двух типов: 1) воздушные двухпроводные Ф., 2) экраниро­ ванные концентрич. Ф. Воздушные Ф. предста­ вляют собою обычно двухпроводную линию из медного или бронзового провода 0 3—6 мм; провода ведутся на столбах на высоковольт­ ных многоюбочных, многореберных (или дру­ гого типа) изоляторах; расстояние между про­ водами 20—40 см. Концентрические экраниро­ ванные фидеры проводятся в медных или обмедненных внутри трубах и крепятся в них изо­ лирующими вставками; внутренняя поверх­ ность труб должна представлять сплошную медную или рбмедненную поверхность; стыки отдельных труб должны иметь хороший кон­ такт внутренних поверхностей. Преимущества концентрич. Ф. по сравнению с воздушными заключаются в том, что в них м. б. достигну­ то меньшее Сна ~ 30 V ) затухание, и в том, что они экранированы от внешнего пространства, что особенно валено в местах подвода линий к передатчикам; кроме того на них не сказыва­ ется влияние инея и гололеда. Главные недо­ статки их—сравнительно высокая стоимость и несимметричность. Q Лит.: 1) А н ц е п и о в и ч Е . , Ф и д е р н ы е у с т р о й с т в а д л я высоких и ультравысоких частот, «Радиосборник ОДР», М о с к в а , 1930, ч . 2—3; Т а т а р и н о в В . , К о р о т к о в о л ­ н о в ы е н а п р а в л е н н ы е а н т е н н ы , М о с к в а , 19 33; R о о s е н s t e i n , F o r t l e i t u n g hochfrequenter e l e k t r i s c h e r S c h w i n gungsenergie, « Z e i t s c h r i f t fur H o c h i r e q u e n z t e c h n . » , B e r l i n , 1930, B . 36, H . 3, 4. Ш И Н А Х . 1) Г и д р о д и н а м и ч е с к а я т е о р и я с м а з к и . Теория трения хорошо сма­ занных тел (гл. обр. шипа в подшипниках) была создана русскими учеными. Первенство в этом деле принадлежит Н . П . Петрову, воен­ ному инженеру, к-рый в 1883 г. напечатал ка­ питальное исследование о трении и смазке и положил начало гидродинамич. теории трения. Его идеи были значительно развиты и получи­ ли новую с математической стороны разработку трудами Н. Е . Жуковского и С. А. Чаплы­ гина. В иностранной литературе после Петрова выступил Осборн Рейнольде (1887 г.); далее Зоммерфельд (1904 г.), давший приближенное решение гидродинамических уравнений двияеения вязких жидкостей; в ответ на эту ра­ боту и была напечатана работа П. Е. Жуков­ ского и Чаплыгина (1904 г.), дающая полное (в пределах возможности интегрирования ура­ внений) решение соответственных уравнений. ФИЗИКА И ТЕХНОЛОГИЯ ТРЕНИЯ В МА­ Построение теории идет следующим путем. Так как между шипом и подшипником находит­ ся смазывающая среда и трение жидкого слоя о жидкий слой меньше, чем трение между су­ хими телами, то практически нужно, чтобы одна часть смазывающего слоя прилегала к не­ подвижному элементу пары шип—подшипник, а другая к подвижному. Следовательно нек-рая часть слоя будет вместе с подшипником непо­ движна, другая же часть, доляша вращаться вместе с шипом, имея скорость относительно шипа, равную нулю. Практически это достига­ ется подбором смазочного материала сообразно материалам шипа и подшипника (или вклады­ ша). Т. о. при рассмотрении движения слоя теория заранее предполагает, что скорость элементов слоя и подшипника равна нулю, а у шипа равна окружной скорости шипа. Затем теория предполагает, что давление по длине шипа располагается однообразно, т. е. если мы проведем какое-нибудь сечение, перпенди­ кулярное к оси пары, и в нем найдем распре­ деление давления на подшипник соответствен­ но различным направлениям радиусов его (по­ лярная диаграмма давлений), то и в другом каком-либо параллельном сечении распределе­ ние давлений будет то же самое. Этим предпо­ ложением теория отбрасывает влияние третьей координаты (вдоль оси пары) и сводит задачу к рассмотрению так наз. плоского движения. Не нужно думать, как это часто встречается у авторов, пишущих по трению между шипом и подшипником, что теория предполагает беско­ нечно длинный шип. Наблюдения показывают, что короткий, но очень мало деформирующийся шип более удовлетворяет требованиям теории, нежели длинный и легко изгибающийся. Да­ вление в каком-либо о с е в о м сечении падает разумеется к концам его, т. е. к концам под­ шипника, но оно может падать круто или от­ лого. В первом случае предложения теории более удовлетворяются, нежели во втором. Это именно и наблюдается в сравнительно корот­ ких, но недеформирующихся шипах, тогда как в длинных, но перегруяеенных распределение давления по длине далеко уклоняется от тре­ бований теории. Т. к. интегрирование соответ­ ствующих ур-ий в трех измерениях представ­ ляет трудность и м. б. произведено лишь при известных произвольных предположениях, то практичнее остановиться на рассмотрении пло­ ского двияеения и введением поправочных опыт­ ных коэф-тов приблизить выводы теории к дей­ ствительности. На том же основании и в рас­ смотрении плоского движения теория должна ограничиться лишь наиболее простыми соотно­ шениями и в определении постоянных, входя­ щих в эти соотношения, должна оставлять неко­ торый (разумеется небольшой) произвол, что­ бы последующими опытными данными ограни­ чить этот произвол сообразно с опытом. Таким образом правильно поставленная теория яв­ ляется руководительницею опытов, указывая, в каком направлении их вести И какие величи­ ны должны быть определены. К сожалению, как •это видно будет из последующего, многие опы­ ты являются малоценными, так как в них не были тщательно измерены именно те величи­ ны, без знания к-рых заключения с точки зре­ ния теории являются сомнительными. Ниже указаны требования теории относительно по­ становки опытов. Итак, сведя все к движению в двух измере­ ниях и воспользовавшись общими ур-иями дви-